﻿ONDERSTELLING 
  VAN 
  CONTINUE 
  DICIITHEIÜSVERANDEÏÏING. 
  27 
  

  

  de 
  oorzaak 
  dat 
  or 
  capillaire 
  energie 
  voorhanden 
  is. 
  Nu 
  brengt 
  

   Gibbs 
  de 
  hierdoor 
  gemaakte 
  lout 
  wel 
  weder 
  terecht 
  door 
  in 
  verge- 
  

   lijking 
  (493) 
  den 
  term 
  odS 
  in 
  te 
  voeren 
  — 
  en 
  zijn 
  vergelijking 
  

   (502) 
  is 
  dan 
  ook 
  volkomen 
  eorrect 
  — 
  maar 
  de 
  motiveering 
  van 
  dc 
  

   invoering 
  van 
  den 
  term 
  odS 
  had 
  op 
  anderen 
  grond 
  moeten 
  geschie- 
  

   den 
  en 
  m. 
  i. 
  juist 
  op 
  de 
  ongelijkheid 
  van 
  de 
  thermodynamische 
  

   potentiaal. 
  

  

  § 
  9. 
  De 
  capillaire 
  energie. 
  

  

  Als 
  wij 
  in 
  een 
  ruimte, 
  waarin 
  de 
  standvastige 
  druk 
  p 
  x 
  heerscht 
  

   en 
  de 
  standvastige 
  temperatuur 
  r 
  h 
  bijv. 
  waarin 
  vloeistof 
  en 
  verza- 
  

   digde 
  damp 
  aanwezig 
  is, 
  een 
  gedeelte, 
  dat 
  een 
  volume 
  V 
  2 
  heeft 
  en 
  

   een 
  energie 
  f 
  2 
  en 
  een 
  entropie 
  y 
  2 
  , 
  brengen 
  tot 
  een 
  volume 
  \\ 
  met 
  

   een 
  energie 
  e 
  x 
  en 
  een 
  entropie 
  ij^ 
  dan 
  is, 
  als 
  er 
  alleen 
  warmte 
  

   vereiseht 
  wordt 
  om 
  dien 
  veranderden 
  toestand 
  tot 
  stand 
  te 
  brengen, 
  

  

  f 
  ï 
  — 
  T 
  \ 
  7i 
  + 
  Pi 
  v 
  i 
  = 
  e 
  2 
  — 
  *i 
  1» 
  + 
  Pi 
  1 
  2- 
  

   Dit 
  volgt 
  onmiddelijk 
  uit 
  de 
  differentiaalvergelijking 
  

  

  de 
  = 
  T 
  1 
  dy 
  — 
  p 
  l 
  dV. 
  

  

  Door 
  integratie 
  verkrijgen 
  wij, 
  omdat 
  p 
  l 
  en 
  t 
  1 
  constant 
  zijn 
  

  

  «1 
  — 
  «8 
  = 
  — 
  Pl 
  ( 
  V 
  l 
  — 
  V 
  Ù 
  + 
  r 
  l 
  ('/l 
  — 
  

  

  Is 
  fi 
  + 
  Pi 
  vi 
  — 
  Ti 
  vi 
  > 
  *2 
  + 
  Pi 
  v 
  2 
  — 
  T 
  i 
  Vz 
  dan 
  zal 
  boven 
  de 
  toege- 
  

   voerde 
  warmte 
  nog 
  een 
  energie 
  moeten 
  zijn 
  toegevoerd 
  van 
  bijzon- 
  

   deren 
  aard 
  en 
  dus 
  nog 
  een 
  hoeveelheid 
  arbeid 
  moeten 
  verricht 
  zijn, 
  

   die 
  gelijk 
  is 
  aan 
  het 
  verschil. 
  

  

  In 
  de 
  capillaire 
  laag 
  hebben 
  wij 
  nu 
  het 
  geval, 
  dat 
  er 
  evenwicht 
  

   is 
  en 
  toch 
  een 
  overmaat 
  van 
  de 
  waarde 
  van 
  e 
  — 
  t 
  } 
  ?/ 
  -f- 
  p 
  x 
  V 
  boven 
  

   die 
  in 
  de 
  andere 
  declcn 
  der 
  massa 
  — 
  en 
  als 
  wij 
  weder, 
  zooals 
  

   vroeger 
  de 
  grootheden 
  e, 
  en 
  V 
  per 
  gewichtseenheid 
  nemen 
  is 
  dus 
  

  

  ƒ 
  q 
  dh 
  je 
  — 
  rj 
  1} 
  + 
  piV— 
  //j 
  J 
  de 
  capillaire 
  energie 
  per 
  eenheid 
  van 
  

  

  oppervlak. 
  Heeft 
  het 
  vat 
  een 
  doorsnede 
  S 
  en 
  noemen 
  wij 
  de 
  ener- 
  

   gie 
  per 
  vlakte-eenheid 
  a 
  dan 
  vinden 
  wij 
  

  

  g 
  S 
  = 
  S 
  I 
  çdh 
  J 
  e 
  — 
  r 
  x 
  ?/ 
  -f- 
  p-yV 
  — 
  ftj 
  I 
  

  

  