﻿30 
  THERMODYNAMISCHE 
  THEORIE 
  DER 
  CAPILLARITES 
  IN 
  DE 
  

  

  De 
  beide 
  deelen 
  dezer 
  integraal 
  zijn, 
  als 
  wij 
  ze 
  over 
  de 
  geheele 
  

   hoogte 
  der 
  laag 
  uitstrekken, 
  evengroot. 
  

  

  - 
  ■) 
  dh 
  — 
  — 
  do 
  = 
  — 
  — 
  \ 
  Q 
  — 
  cZ/t. 
  

   .7 
  WA/ 
  J 
  dh 
  s 
  v 
  dh\ 
  _ 
  J 
  k 
  dh* 
  

  

  Aan 
  de 
  grenzen 
  is 
  (^p 
  = 
  0. 
  Voor 
  a 
  kunnen 
  wij 
  dus 
  ook 
  schrijven 
  

  

  2 
  

  

  Of 
  

  

  r 
  d*Q 
  

   & 
  = 
  - 
  e 
  J 
  Q 
  dh> 
  dh 
  ' 
  

  

  Niet 
  alle 
  deelen 
  der 
  laag 
  dragen 
  echter 
  tot 
  de 
  capillaire 
  energie 
  

   bij. 
  Om 
  dit 
  na 
  te 
  gaan 
  schrijven 
  wij 
  

  

  °~f 
  Q( 
  e 
  — 
  r 
  iV 
  +P 
  V 
  — 
  fi) 
  dh 
  J 
  r 
  Ç{p 
  l 
  —p) 
  dh 
  

  

  of 
  

  

  a 
  

  

  r 
  c 
  d 
  2 
  ç 
  r 
  

  

  =J«2dh> 
  dh+ 
  J 
  {Pl 
  - 
  p)dh 
  ' 
  

  

  : 
  jd 
  

  

  Stellen 
  wij 
  nu 
  weder 
  door 
  ip 
  en 
  p 
  voor 
  de 
  waarden 
  die 
  deze 
  

  

  functiën 
  in 
  een 
  homogene 
  phase 
  bezitten, 
  dan 
  kunnen 
  wij 
  ook 
  

   schrijven. 
  

  

  " 
  ( 
  1 
  ) 
  

  

  dh 
  yp 
  x 
  —p-\- 
  -<?(</> 
  + 
  pv 
  — 
  [ 
  tl 
  )\ 
  

  

  Bestond 
  a 
  alleen 
  uit 
  het 
  eerste 
  gedeelte 
  p/h 
  (p 
  1 
  — 
  p) 
  dan 
  leverden 
  

  

  alle 
  lagen, 
  waarin 
  de 
  densiteit 
  grooter 
  is 
  dan 
  die, 
  welke 
  beant- 
  

   woordt 
  aan 
  het 
  punt, 
  waarin 
  de 
  empirische 
  isotherme 
  de 
  theoreti- 
  

   sche 
  in 
  den 
  labielen 
  tak 
  snijdt, 
  positieve 
  waarden 
  ; 
  en 
  alle 
  lagen 
  

   waarin 
  de 
  densiteit 
  kleiner 
  is 
  daarentegen 
  negatieve 
  bijdragen. 
  De 
  

   bijvoeging 
  van 
  het 
  tweede 
  gedeelte 
  verplaatst 
  de 
  grens 
  voor 
  den 
  

   overgang 
  van 
  positieve 
  bijdragen 
  tot 
  negatieve 
  meer 
  naar 
  den 
  kant 
  

  

  . 
  . 
  . 
  - 
  1 
  il) 
  + 
  pV 
  — 
  ft, 
  

   der 
  kleine 
  densiteiten. 
  De 
  waarde 
  van 
  (p 
  x 
  — 
  p) 
  -\- 
  

  

  u 
  V 
  

  

  is 
  aan 
  het 
  begin 
  der 
  laag 
  gelijk 
  nul. 
  Stellen 
  wij 
  ons 
  weder 
  fig. 
  1 
  

   (Théorie 
  moléc.) 
  voor 
  dan 
  ligt 
  de 
  maximumwaarde 
  op 
  den 
  labielen 
  

   tak 
  even 
  boven 
  c. 
  Yoor 
  het 
  punt 
  op 
  den 
  labielen 
  tak 
  op 
  gelijke 
  

   hoogte 
  als 
  e 
  gelegen 
  is 
  + 
  p 
  v 
  — 
  /Lt 
  x 
  = 
  0, 
  maar 
  daar 
  p 
  x 
  —p 
  dan 
  

   nog 
  positief 
  is, 
  is 
  het 
  punt 
  waar 
  de 
  overgang 
  tot 
  negatief 
  voorkomt 
  

   nog 
  niet 
  bereikt. 
  In 
  het 
  punt 
  vertikaal 
  boven 
  e 
  is 
  pi 
  — 
  p 
  = 
  

  

  