﻿ONDERSTELLING 
  VAN 
  CONTINUE 
  DICIITHEIDSVEÏÏANDETIING. 
  31 
  

  

  ma;ir 
  daar 
  is 
  w-\-pv 
  — 
  u 
  x 
  positief; 
  dus 
  ook 
  daar 
  is 
  de 
  overgangs- 
  

   laag 
  niet 
  bereikt. 
  Tn 
  het 
  eindpunt 
  van 
  h 
  is 
  de 
  waarde 
  weder 
  nul 
  

   evenals 
  in 
  het 
  begin. 
  Maar 
  het 
  is 
  gemakkelijk 
  aan 
  te 
  toonon, 
  dat 
  

   even 
  voor 
  het 
  uiteinde 
  de 
  waarde 
  negatief 
  is. 
  Immers 
  

  

  *|A-* 
  + 
  ï 
  i=-2|* 
  + 
  ? 
  *i 
  

  

  Even 
  voor 
  het 
  einde 
  van 
  h 
  is 
  de 
  waarde 
  van 
  p 
  afnemend, 
  gelijk 
  

   uit 
  de 
  theoretische 
  isotherme 
  blijkt, 
  en 
  kan 
  ip 
  -\- 
  pv 
  — 
  /i/^ 
  ver- 
  

   waarloosd 
  worden, 
  en 
  is 
  dus 
  — 
  - 
  dp 
  positief. 
  Of 
  in 
  woorden, 
  de 
  

  

  beschouwde 
  functie 
  is 
  aan 
  het 
  eind 
  toenemend. 
  En 
  daar 
  zij 
  eindigt 
  

   met 
  gelijk 
  nul 
  te 
  zijn, 
  moet 
  zij 
  dus 
  even 
  voor 
  het 
  einde 
  negatief 
  zijn. 
  

  

  Dit 
  alles 
  boteekent, 
  dat 
  die 
  lagen 
  welke, 
  als 
  uitgerekte 
  vloeistof 
  

   mogen 
  beschouwd 
  worden 
  tot 
  de 
  capillaire 
  energie 
  bijdragen 
  — 
  

   maar 
  daarentegen, 
  dat 
  die 
  lagen 
  welke 
  als 
  samengedruktcn 
  damp 
  

   mogen 
  beschouwd 
  worden 
  haar 
  verminderen. 
  En 
  dit 
  zal 
  wel 
  als 
  

   een 
  algemecne 
  regel 
  mogen 
  gesteld 
  worden. 
  Zoo 
  zal 
  een 
  gaslaag, 
  

   die 
  op 
  een 
  vasten 
  wand 
  gecondenseerd 
  is, 
  de 
  capillaire 
  energie 
  van 
  

   hel 
  vrije 
  oppervlak 
  verminderen. 
  

  

  § 
  10. 
  De 
  capillariteit 
  bij 
  een 
  bol. 
  

  

  Het 
  is 
  om 
  verschillende 
  redenen 
  van 
  belang 
  het 
  capillaire 
  vraag- 
  

   stuk 
  nog 
  op 
  te 
  lossen 
  voor 
  een 
  andere 
  massa 
  stof 
  dan, 
  zooals 
  hier- 
  

   vóór 
  geschied 
  is, 
  voor 
  een 
  massa, 
  begrensd 
  door 
  een 
  plat 
  vlak. 
  

   Kiezen 
  wij 
  daartoe 
  een 
  bolvormige 
  massa, 
  dan 
  kunnen 
  wij 
  geheel 
  

   de 
  zwaartekracht 
  buiten 
  sluiten, 
  en 
  behoeft 
  deze 
  niet 
  meer 
  een 
  

   eenzijdige 
  rol 
  te 
  vervullen. 
  In 
  de 
  tweede 
  plaats 
  zal 
  het 
  belangrijk 
  

   zijn 
  na 
  te 
  gaan 
  op 
  welke 
  wijze 
  de 
  capillaire 
  druk 
  te 
  voorschijn 
  

   treedt. 
  En 
  in 
  de 
  derde 
  plaats 
  kan 
  dan 
  blijken 
  in 
  hoe 
  vèr 
  de 
  eigen- 
  

   schappen 
  van 
  een 
  bolvormige 
  oppervlaktelaag 
  verschillen 
  van 
  die 
  

   van 
  een 
  vlakke 
  laag, 
  en 
  dus 
  de 
  vraag 
  beantwoord 
  worden 
  in 
  hoe 
  

   vèr 
  men 
  recht 
  heeft 
  om, 
  zooals 
  men 
  gewoonlijk 
  doet, 
  de 
  energie 
  per 
  

   vlakte-eenheid 
  in 
  beide 
  gevallen 
  gelijk 
  te 
  stellen. 
  Nemen 
  wij 
  een 
  

   spherische 
  massa 
  in 
  een 
  bolvormig 
  vat 
  met 
  het 
  zelfde 
  middelpunt, 
  

   dan 
  kunnen 
  wij 
  de 
  densiteit 
  in 
  een 
  spherische 
  laag 
  cvengroot 
  stellen. 
  

   De 
  eenige 
  moeielijkheid, 
  die 
  zich 
  dan 
  voordoet, 
  is 
  de 
  waarde 
  van 
  

   e 
  te 
  berekenen 
  voor 
  de 
  eenheid 
  van 
  massa 
  in 
  een 
  punt 
  der 
  opper- 
  

   vlaktelaag. 
  

  

  Berekenen 
  wij 
  daartoe 
  de 
  kracht, 
  die 
  bij 
  de 
  eenheid 
  van 
  massa 
  

   in 
  de 
  richting 
  naar 
  het 
  middelpunt 
  wordt 
  uitgeoefend, 
  als 
  zij 
  zich 
  

  

  