﻿ONDERSTELLING 
  VAN 
  CONTINUE 
  DICHTHEIDS 
  VER 
  AN 
  DEK 
  ING. 
  35 
  

  

  straks 
  nader 
  onderzocht 
  moot 
  worden 
  en 
  zien 
  wij 
  van 
  do 
  kleine 
  

   verandering 
  in 
  de 
  waaide 
  van 
  R 
  af, 
  die 
  het 
  gevolg 
  is 
  van 
  do 
  ein- 
  

   dige 
  afmeting- 
  dor 
  grenslaag, 
  dan 
  is 
  

  

  do 
  bekendo 
  formule 
  dor 
  gewone 
  eapillaritoitstheorie. 
  

  

  Donken 
  wij 
  de 
  vloeistof 
  binnen 
  en 
  don 
  damp 
  buiten, 
  dan 
  is 
  wel 
  

   voor 
  beide 
  homogene 
  phasen 
  de 
  waarde 
  van 
  e 
  — 
  T 
  X 
  r\ 
  -f 
  p 
  V 
  evengroot, 
  

   maar 
  aangezien 
  de 
  drukking 
  voor 
  beiden 
  niet 
  gelijk 
  is 
  — 
  die 
  van 
  

   de 
  vloeistof 
  grootcr 
  dan 
  die 
  van 
  den 
  damp 
  — 
  is 
  zoowel 
  de 
  verza- 
  

   digde 
  damp, 
  als 
  do 
  voorhanden 
  vloeistof 
  verschillend 
  van 
  die, 
  welke 
  

   aanwezig 
  zijn 
  als 
  hel 
  grensvlak 
  plat 
  word! 
  ondersteld. 
  Wij 
  vinden 
  

   met 
  behulp 
  van 
  fig. 
  1 
  I.e. 
  de 
  nu 
  aanwezige 
  phasen, 
  door 
  oen 
  lijntje 
  

   evenwijdig 
  aan 
  de 
  p 
  as 
  te 
  trekken, 
  waarvan 
  het 
  eene 
  einde 
  op 
  don 
  

   damptak, 
  en 
  het 
  andore 
  einde 
  op 
  den 
  vloeistoftak 
  ligt, 
  en 
  die 
  een 
  

   lengte 
  heeft 
  gelijk 
  aan 
  het 
  verschil 
  in 
  druk. 
  Nu 
  de 
  vloeistof 
  grootere 
  

   drukking 
  heeft 
  dan 
  de 
  damp, 
  ligt 
  dit 
  lijntje 
  hooger 
  dan 
  het 
  punt 
  e. 
  

   Zoo 
  wel 
  de 
  damp 
  als 
  de 
  vloeistof 
  zijn 
  dus 
  als 
  gecomprimeerde 
  pha- 
  

   sen 
  te 
  beschouwen. 
  

  

  Hadden 
  wij 
  den 
  damp 
  binnen, 
  en 
  de 
  vloeistof 
  buiten 
  ondersteld 
  

   dan 
  ligt 
  het 
  genoemde 
  lijntje 
  lager 
  dan 
  het 
  punt 
  e, 
  en 
  is 
  de 
  toe- 
  

   stand 
  van 
  beide 
  phasen 
  omgekeerd 
  te 
  beschouwen. 
  

  

  In 
  het 
  eerste 
  geval 
  berekenen 
  wij 
  de 
  vermeerdering 
  in 
  drukking 
  

   van 
  den 
  damp 
  boven 
  die, 
  welke 
  als 
  drukking 
  van 
  den 
  verzadigden 
  

   damp 
  is 
  te 
  beschouwen, 
  aldus: 
  

  

  1 
  1 
  

  

  d[W-{- 
  p 
  V— 
  /Uj) 
  = 
  d 
  p 
  c 
  i 
  = 
  — 
  dpd. 
  

  

  {>vl 
  {>d 
  

  

  dpd= 
  — 
  +dp 
  d 
  , 
  en 
  dus 
  — 
  = 
  dpa 
  

  

  R 
  R 
  (Jd 
  

  

  dpd— 
  — 
  — 
  — 
  . 
  

  

  {>oi 
  — 
  {>u 
  R 
  

  

  Omgekeerd 
  als 
  de 
  damp 
  binnen 
  en 
  de 
  vloeistof 
  buiten 
  is, 
  vinden 
  

  

  wij 
  dp 
  = 
  — 
  — 
  betrekkingen, 
  die 
  bekend 
  zijn, 
  maar 
  hier 
  

  

  (>vi 
  — 
  (jd 
  R 
  

  

  op 
  geheel 
  andere 
  wijze 
  dan 
  gewoonlijk 
  zijn 
  afgeleid. 
  

  

  In 
  de 
  tweede 
  plaats 
  zouden 
  wij 
  ter 
  bepaling 
  van 
  de 
  functie 
  p 
  ook 
  

   de 
  evenwiehtsvergelijking 
  hebben 
  kunnen 
  integreeren 
  naar 
  o. 
  

  

  H 
  3* 
  

  

  Nu 
  is 
  

  

  of 
  

  

  