﻿44 
  THERMODYNAMISCHE 
  THEORIE 
  DER 
  CAPILLARITËIT 
  IN 
  DË 
  

  

  dezelfde 
  orde 
  van 
  kleinheid; 
  wij 
  kunnen 
  dus 
  den 
  factor 
  van 
  dm 
  2 
  1 
  

   die 
  wij 
  na 
  ontwikkeling- 
  zouden 
  verkrijgen, 
  met 
  dm- 
  vermenig- 
  

   vuldigd, 
  verwaarloozen. 
  

   Dan 
  bekomen 
  wij 
  

  

  dn 
  z 
  + 
  2 
  ~— 
  — 
  dn 
  dm 
  + 
  6 
  dm 
  = 
  

  

  waaruit 
  

  

  — 
  r-= 
  dm 
  ± 
  I 
  / 
  — 
  o 
  am 
  — 
  

  

  Ö 
  3 
  « 
  K 
  (T« 
  

  

  De 
  negatieve 
  waarde 
  van 
  dn 
  is 
  dus 
  (door 
  a 
  en 
  /? 
  coëfficiënten 
  

   voorstellende) 
  — 
  a 
  dm 
  — 
  ft{/ 
  — 
  dm. 
  De 
  positieve 
  waarde 
  van 
  dn, 
  die 
  

   bij 
  den 
  damp 
  behoort 
  is 
  gelijk 
  — 
  udm-\-ft{/ 
  — 
  dm 
  ; 
  of 
  — 
  dm 
  door 
  

   1 
  — 
  m 
  vervangende, 
  en 
  n„i 
  — 
  door 
  + 
  dn, 
  

  

  »fc 
  — 
  «üZ 
  = 
  « 
  (1 
  — 
  w) 
  + 
  ft 
  — 
  m 
  ) 
  

  

  en 
  

  

  na 
  — 
  «fc 
  = 
  — 
  a 
  (1 
  — 
  m) 
  + 
  ft 
  |/ 
  (1 
  — 
  TO 
  ) 
  

  

  of 
  

  

  «d 
  — 
  ««Z 
  = 
  n 
  2 
  — 
  = 
  2 
  ft 
  j/ 
  (1 
  — 
  m) 
  

  

  Voeren 
  wij 
  deze 
  waarde 
  voor 
  n 
  2 
  — 
  n± 
  in 
  de 
  vroeger 
  verkregen 
  

   uitdrukking 
  van 
  <x, 
  dan 
  wordt 
  zij 
  

  

  8î?i 
  3 
  

  

  De 
  waarde 
  van 
  ft, 
  als 
  zij 
  aan 
  de 
  toestandsvergelijking 
  s 
  = 
  - 
  — 
  - 
  — 
  - 
  

   ' 
  J 
  3n-l 
  ?i 
  2 
  

  

  ontleend 
  werd, 
  zou 
  gelijk 
  2 
  worden 
  gevonden. 
  Uit 
  de 
  toestandsver- 
  

  

  1 
  • 
  8 
  m 
  3 
  ï$ 
  • 
  • 
  1 
  

  

  gelijking 
  f 
  = 
  : 
  zou 
  zij 
  tot 
  2,83 
  klimmen. 
  De 
  empirische 
  

  

  3 
  n 
  — 
  1 
  mn' 
  z 
  

  

  formule 
  van 
  Maïhias, 
  waarvoor 
  de 
  coëfficiënten 
  echter 
  berekend 
  

   zijn 
  om 
  aansluiting 
  te 
  vinden 
  tot 
  m 
  = 
  0,8, 
  eischt 
  een 
  nog 
  grootere 
  

   waarde, 
  die 
  wij 
  op 
  circa 
  3,5 
  kunnen 
  stellen. 
  Uit 
  de 
  aanwezigheid 
  

  

  van 
  den 
  temperatuurfactor 
  van 
  o 
  n.l. 
  ( 
  ) 
  volgt, 
  dat 
  niet 
  

  

  alleen 
  q 
  bij 
  de 
  kritische 
  temperatuur 
  verdwijnt 
  — 
  iets, 
  dat 
  natuur- 
  

   lijk 
  alle 
  theorieën 
  zullen 
  moeten 
  ten 
  gevolge 
  hebben, 
  maar 
  ook 
  dat 
  

   da 
  

  

  — 
  - 
  bij 
  de 
  kritische 
  temperatuur 
  gelijk 
  nul 
  is. 
  Dat 
  dus, 
  als 
  o 
  als 
  

  

  