﻿46 
  THEBMODÏNAMISCHE 
  THEORIE 
  DER 
  CAPILLARITEIT 
  IN 
  DE 
  

   sfeer, 
  dan 
  is 
  

  

  dn 
  

  

  h 
  = 
  Mj 
  j/2 
  I 
  - 
  

   ./ 
  n 
  

  

  3 
  / 
  3 
  (n 
  — 
  n 
  x 
  ) 
  (n 
  a 
  — 
  n) 
  

  

  en 
  zien 
  wij 
  als 
  eerste 
  gevolg, 
  dat 
  h 
  groot 
  zal 
  zijn 
  ten 
  opzichte 
  van 
  

   »!. 
  Integreeren 
  wij, 
  den 
  factor 
  « 
  3 
  / 
  3 
  eenvoudighcidshalve 
  de 
  stand- 
  

   vastige 
  waarde 
  1 
  toekennende, 
  en 
  de 
  grenzen 
  ter 
  voorkoming 
  van 
  

   een 
  zwarigheid, 
  die 
  zich 
  nu 
  voordoet, 
  gelijk 
  n 
  2 
  l 
  en 
  raj 
  1 
  stellende, 
  

   dan 
  vinden 
  wij 
  

  

  h 
  = 
  Ul 
  log. 
  L 
  

  

  n 
  2 
  — 
  n 
  x 
  n 
  % 
  — 
  n 
  2 
  l 
  n 
  x 
  L 
  — 
  n 
  x 
  

  

  Laten 
  wij 
  de 
  grenzen 
  met 
  w 
  3 
  en 
  n 
  x 
  samenvallen, 
  dan 
  wordt 
  h 
  

   zelfs 
  oneindig 
  groot. 
  Toch 
  geloof 
  ik 
  niet, 
  dat 
  dit 
  tegen 
  de 
  hier 
  

   ontwikkelde 
  theorie 
  pleit. 
  Nemen 
  wij 
  n 
  2 
  l 
  en 
  n 
  x 
  l 
  zoo 
  dicht 
  bij 
  n 
  2 
  en 
  

   «i, 
  dat 
  voor 
  het 
  experiment 
  ze 
  als 
  daarmede 
  samenvallend 
  moeten 
  

   beschouwd 
  worden, 
  bijv. 
  

  

  n 
  2 
  — 
  «! 
  n 
  2 
  — 
  nj_ 
  

  

  «2 
  — 
  ^2 
  — 
  ë 
  — 
  en 
  n 
  l 
  — 
  n 
  l 
  — 
  

  

  106 
  * 
  * 
  10 
  6 
  

  

  dan 
  wordt 
  

  

  h 
  = 
  «!|/ 
  2 
  — 
  1 
  — 
  log. 
  10 
  12 
  

  

  72 
  2 
  — 
  «1 
  

  

  Zijn 
  wij 
  nu 
  bij 
  temperaturen, 
  waarbij 
  n 
  2 
  — 
  »] 
  een 
  niet 
  zeer 
  kleine 
  

  

  breuk 
  is, 
  bijv. 
  — 
  , 
  dan 
  is 
  h 
  voor 
  die 
  grenzen 
  nog 
  beneden 
  500maal 
  

  

  u 
  x 
  . 
  Eerst 
  als 
  h 
  twee 
  duizendmaal 
  v 
  x 
  is, 
  zou 
  de 
  grootte 
  van 
  golf- 
  

   lengten 
  van 
  licht 
  bereikt 
  zijn. 
  En 
  de 
  temperatuur 
  waarbij 
  n 
  2 
  — 
  n 
  x 
  

  

  = 
  — 
  is, 
  ligt 
  in 
  de 
  onmiddellijke 
  nabijheid 
  der 
  kritische 
  temperatuur. 
  

  

  Dat 
  als 
  n 
  2 
  — 
  «i 
  gelijk 
  is, 
  ook 
  voor 
  de 
  bovengekozen 
  grenzen 
  de 
  

   waarde 
  van 
  A 
  oneindig 
  groot 
  gevonden 
  wordt, 
  zal 
  zeker 
  wel 
  geen 
  

   bezwaar 
  zijn, 
  daar 
  wij 
  dan 
  wel 
  is 
  waar 
  een 
  laag 
  hebben 
  van 
  on- 
  

   eindige 
  dikte, 
  maar 
  met 
  eigenschappen 
  die 
  niet 
  van 
  die 
  der 
  begren- 
  

   zende 
  vloeistof 
  of 
  begrenzcnden 
  damp 
  verschillen. 
  Wel 
  mogen 
  wij 
  

   hieruit 
  het 
  besluit 
  trekken, 
  dat 
  de 
  afmetingen 
  der 
  laag 
  met 
  het 
  

   stijgen 
  der 
  temperatuur 
  toenemen. 
  

  

  § 
  13. 
  Thermische 
  eigenschappen 
  der 
  capillaire 
  laag. 
  

   Denken 
  wij 
  ons 
  een 
  vat 
  waarin 
  vloeistof 
  en 
  damp 
  is, 
  de 
  vloeistof 
  

  

  