PHYSICAS E NATURAES 43 



Obtem-se por esta forma o valor de V r já anteriormente achado, 



quando é z=n-^-, e conclue-se que a intensidade do raio resultante é 



egual á somma das intensidades dos raios componentes. 



Esta conclusão é porém extensível, como se sabe, ao caso em que é 



s^w— ; porque substituindo na formula 



V?dt 



o valor de F r 2 = F 2 + V' 2 , e fazendo a integração por partes, acha-se 

 sem difficuldade 



2 «+* /2 



o que mostra que a intensidade do raio resultante é egual á somma 

 das intensidades dos raios componentes. 



Este resultado, bem conhecido, dá a razão porque os raios pola- 

 risados a angulo recto não podem interferir. 



Das considerações que acabamos de fazer se conclue, que a velo- 

 cidade do raio resultaute nunca tem o valor zero, quando as moléculas 

 vibrantes descrevem ellipses, ou quando um raio se acha polarisado 

 ellipticamente. 



No caso particular de ser a=a' e e=(2 n + 1) — , tem-se P r =a 2 



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ou F r =a; e por tanto quando o raio se acha polarisado circularmente 

 teem as moléculas vibrantes, em qualquer instante, a mesma veloci- 

 dade. 



12. — Determinemos agora o máximo e o minuto de V f quando 

 o raio se acha polarisado ellipticamente. 



Supporemos £^w — sendo £ = (2w + l)— ou e^(2n-|-l)— . 



i.°s = (2w + i)4-. 

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