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halben Kugeloberfläche also gleich ^it. Es ist somit das Potential 

 des unendlich weiten Stromes gleich 2:r und wir haben daher: 



w^ — W Ar 2% 

 und folglich für TF: 



W— — 2'ii-\'U\ 

 Wir bemerken hier nochmals, dass w den Werth des Integrales: 



tdf 

 'W 



bezüglich des inneren Theiles der Stromebene, und w^ den Werth 

 desselben Integrales bezüglich des äusseren Theiles der Stromebene 

 vorstellt. Wenn z die ^— Coordinate der Stromebene 27 (d. i. also 

 ihren Abstand von der xy — Ebene) bedeutet, so ist zu setzen für %v : 



t--{z-y) 

 und für iv^ : 



Man hat also: 

 und: 

 Daher ist: 



di 



IV — (z—v) I -^ 



t =: z — y . 



u,,^-(z-y)f^ 

 df 



W=z(z-y)f^ (2) 



oder: 



W:=z-27t-.(z-y)f^^ (3) 



Hiebei bezieht sich in (2) die Integration auf den inneren 

 Theil und in (3) auf den äusseren, unendlich grossen Theil der 

 Stromebene. 



Denkt man sich nun ein continuirliches Sjstem von solchen 

 ebenen parallelen Strömen S mit derselben xy— Projektion so werden 

 dieselben einen zur^— Axe parallelen Cilinder erfüllen und das bilden, 

 was man ein Solenoid nennt. Die Ebenen der Endströme heissen 

 die Endflächen des Solenoides und mögen die z— Coordinaten c^, c^ 

 besitzen und kurz mit I, II bezeichnet werden. 



Offenbar kann man sich das Solenoid auch in der Art her- 

 gestellt denken, dass man längs einer Kante eines Cilinders in dessen 

 Mantelfläche einen Strom einführt, und eben daselbst wieder aus- 

 treten lässt. Wird dann die Stromintensität, welche der Längeneinheit 



