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wobei sich nun B^ auf Punkte der einen Endfläche I und B^ auf 

 jene der anderen Endfläche II bezielit. Folglich ist entweder: 



^=-/fvi ^«) 



oder aber: 



Die constante Grösse 27t (c^ — c-^) kann man ohne weiteres unter- 

 drücken, weil sie weder auf die Kraftcomponenten noch auf die 

 Niveauflächen \on Einfluss ist; desshalb möge an die Stelle der 

 Gleichung (7) die Gleichung: 



^^-/f-/i <«^ 



treten, wobei 



ist oder, mit l die Läoge des Solenoides bezeichnet: 



P^rzz P-]- 27tl. 



Den Gleichungen (6) und (8) kann man (wenn nur im Auge behalten 

 wird, dass sich in (6) die Integration auf den inneren und in (8) 

 auf den äusseren Theil der Eadflächen bezieht) folgende bekannte 

 Deutung geben. 



Es ist nämlich 



_ rK 



J B, 

 das Potential einer nordmagnetischen über die Eadfläche 11 mit 

 der Dichte Eins verbreiteten Ladung, und ebenso: 



das Potential einer südmagnetischen Laducg auf L Wir wollen z.B. 

 das Potential einer nordmagnetischen Ladung auf dem inneren 

 Theile von I mit Fw/^, und für eine südmagnetische Ladung mit 

 Vsi\ bezeichnen. Wäre der äussere Theil von I geladen, so möge 

 an Stelle des Index i der Index a treten. Träte II an Stelle von I 

 so soll diess dadurch charakterisiert werden, dass der Index 2 an 

 Stelle des Index 1 tritt. 



Unter Zugrundelegung dieser Bezeichaungsweise lassen sich 

 die Gleichungen (6) und (8) auch so schreiben: 



P — VnL + Vs^\ (9) 



P, = Vsa.^ 4- Vna^ (10) 



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