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kann aus leicht ersichtlichen Gründen nur die Gleichung (5) zur 

 Verwendung kommen und man erhält nach ähnlichen Operationen: 



oder aber gemäss der hingeführten Bezeichnung : 



P, =■ Vsa^ 4~ yna.^ . 



„Das Solenoid wirkt auf einen innerhalb seines Raumes lie- 

 genden Punkt so, wie wenn seine linke Eodfläche äusserlich mit 

 Süd- und die rechte Eadfläche äusserlich mit Nordmagnetismus von 

 der Dichte Eins belegt wäre." 



Das Ergebniss der letzten zwei Fälle kann man auch in fol- 

 gender Weise in eine etwas andere Gestalt bringen. 



Wir haben gesehen, dass im Falle, als der afficierte Punkt M 

 ausserhalb des Solenoi'des (jedoch zwischen beiden Endebene) liegt 

 sein Potential: 



^— /fvl 



(i) (i) 



ist, wobei der Index (i) andeutet, dass sich die Integrale über die 

 inneren Theile der beiden Endflächen erstrecken. Liegt dagegen der 

 Punkt M innerhalb des Solenoi'des so wissen wir, dass letzteres ebenso 

 wirkt, wie wenn die linke Endfläche II äusserlich mit Süd- und die 

 rechte Endfläche I äusserlich mit Nordmagnetismus belegt wäre. Denn 

 man hat hier: 



(a) (a) 



mit I wie früher die Länge des Solenoi'des bezeichnet. Der Index 

 (a) zeigt uns an, dass sich die beiden Integrale auf die äusseren 

 Theile der beiden Endflächen beziehen. 



Offenbar wird in diesem letzteren Falle dieselbe Wirkung er- 

 zielt, wenn man die ganze unendliche Ebene II mit Südma- 

 gnetismus und die ganze unendliche Ebene I mit Nordmagnetismus 

 belegt, aber dann überdiess den inneren Theil von II mit einer 

 Nordladung und den inneren Theil von I mit einer Südladung belegt. 

 Alle diese Ladungen selbstverständlich von der Dichte Eins voraus- 

 gesetzt. Für das Potential des Punktes iüf hat man nun die Gleichung: 



wobei V das Potential der beiden unendlichen Ebenen I und II 



