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Vorsichtsmassregeln nie ganz entscheidend gelungen ein Probescheib- 

 chen, welches mit der inneren Wand einer metallenen, elektrischen 

 Hohlkugel in Berührung gebracht worden war, ohne elektrische 

 Ladung zu finden. Ebenso gab der Versuch mit der Faraday'schen 

 ein- und ausstülpbaren Kegelfläche ungenügende Resultate, indem das 

 Probescheibchen stets eine schwache Ladung annahm, wenn es mit 

 der inneren Fläche des Hohlkegels in Berührung gebracht wurde. 

 Ich kann zu dieser Bemerkung noch hinzufügen, dass man dasselbe 

 auch an dem bekannten Apparate beobachten kann, bei welchem ein 

 isolirter, kugelförmiger Leiter von zwei abnehmbaren, halbkugelför- 

 migen Schalen umschlossen ist. Jedesmal findet man nach dem Ab- 

 nehmen der Schalen an dem inneren, kugelförmigen Kerne elektrische 

 Ladung. Diese Erscheinungen stehen aber nicht im Entferntesten im 

 Widerspruche mit der theoretischen Folgerung, dass im Inneren eines 

 von einer geschlossenen Fläche begränzten Leiters der elektrische 

 Zustand Null herrschen müsse, weil man in allen den früher erwähnten 

 Fällen das Probescheibchen nicht in das Innere des von einer ge- 

 schlossenen Fläche begränzten Leiters einführt, und füglich auch 

 nicht einführen kann. An der mit einer Oeffnung versehenen 

 Hohlkugel z. B. hat man als freie Oberfläche des Leiters nicht 

 etwa nur die äussere, sondern die gesammte — äussere und innere, 

 an der Stelle der Oeffnung stetig in einander übergehende — Ober- 

 fläche zu verstehen. Dasselbe gilt von dem Faradayschen Hohl- 

 kegel und dem Apparate mit den abnehmbaren Kugelschalen. So lange 

 die letzteren mit ihren Rändern genau aneinander liegend, den kugel- 

 förmigen Kern allseitig einschliessen, wird im Innern nirgends 

 elektrische Ladung vorhanden sein, wenn die äussere, noch all- 

 seitig geschlossene Oberfläche eine solche besitzt, eben weil 

 diese Oberfläche jetzt das ganze leitende System nach Aussen voll- 

 ständig begränzt und abschliesst. Sobald aber die Trennung der 

 beiden Schalen auch nur an einer Stelle beginnt, ist die äussere Ober- 

 fläche keine geschlossene mehr und der elektrische Zustand verbreitet 

 sich über die ganze freie Oberfläche des Leiters, zu welcher nun 

 uuch die inneren Partien der Oberflächen der Halbkugeln und des 

 mit letzteren in leitender Verbindung stehenden Kugelkernes gehören. 

 Die Art der Vertheilung der Elektricitäten über die inneren Partieen 

 der Oberfläche lässt sich aus elementaren Betrachtungen nicht wohl 



