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einfache Form zu kleiden, die optische Deutung ebenfalls recht gut 

 zur Vereinfachung mancher Probleme angewendet werden kann; so 

 wird es wichtig ja nothwendig sein sich die Bedingungen klar zu 

 machen, welche hier ebenso die optische Deutung zur nothwendigen 

 Folge haben, wie sie für die geometrische bereits bekannt sind. 



Da es mir nicht bekannt ist, dass von diesen beiden Gesichts- 

 punkten aus der Gegenstand bereits eine Besprechung erfahren habe, 

 so möge es gestattet sein , hier in eine nähere Auseinandersetzung 

 desselben einzugehen. 



Zunächst soll gezeigt werden, dass die optische Deutung mit 

 Nothwendigkeit aus der Art und Weise der Fresnel'schen Ableitungs- 

 weise der Intensitätsformeln hervorgehe, wenn man die ganze Rech- 

 nung der Form nach ungeändert lassen will, was man doch muss, um 

 das erhaltene Resultat interpretiren zu können. 



Wenn eine Rechnung für eine Unbekannte, die nach der ihr 

 beigelegten Bedeutung nur reel sein kann, für gewisse Fälle einen 

 comploxen Ausdruck ergibt, so muss man schliessen, dass für alle 

 diese Fälle unter den der Rechnung unterlegten Voraussetzungen das 

 nicht existire, was wir suchen. 



Man wird demgemäss auch sagen müssen, für den Fall der To- 

 taheHexioi) existiren für die Einfallswinkel q> zwischen cp = 90" und 

 sin <p =. n, wo n der Brechungsexponent, keine reflectirten Strahlen, 

 welche den von F r e s n e 1 gemachten Voraussetzungen entsprechen 

 könnten, weil für alle diese Werthe die Ausdrücke der Amplituden 

 complex bleuten. Sieht man aber näher zu, worin diese Voraus- 

 setzungen bestehen, unter denen Fresnel seine Untersuchung führt, 

 und die nicht nothwendig und in Vorhinein als evidente bezeichnet 

 werden müssen; so sieht man sogleich, dnss es die Annahme ist: die 

 dem reflectirten und gebrochenen Strahl entsprechen- 

 den Schwingungscomponenten an der Trennungsfläche 

 hätten keine Phasen änderung bezüglich der Compo- 

 nente des einfallenden Strahles erlitten. Denn bezeichnet 

 man für den einfallenden Strahl mit a und a' die Schwingungsampli- 

 tuden der zur Einfällsebene normalen und in diese fallenden Compo- 



nenten, mit « und ď die mit T multiplicirten Phasenzeiten dieser 



