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che l'angolo compreso fra la forza molecolare e la normale all'elemento piano, cui 

 corrisponde, non debba superare 1' angolo d' attrito fra terra e terra. Se AB fig. 4 a 

 rappresenta la parete resistente inclinata alla verticale dell'angolo y, in guisa che sia 



AB = - - e BK la superficie di scorrimento passante per un estremo della parete AB 

 cos y 



ed interna al masso spingente, Boussinesq ha riconosciuto chele stato d'equilibrio 

 per la parte di masso [tosto oltre la retta BK corrisponde esattamente alle ricerche 

 Rankine, ma per la pane di masso compresa fra AB e BK ha trovato che le 

 condizioni di equilibrio sono determinabili soltanto in via approssimata. Detto h un 

 coefficiente compreso fra due limiti li e k" , non molto discosti in guisa che possa 

 con molta approssimazione ritenersi 



g 



k — k' h tk" — li) 



22 v ; 



la spinta S del masso contro la parete resistente, secondo Boussinesq, è espressa da 



1 h 2 



-71 - 



2 cos'y 



S = — tc — g— k 



ed è applicata nel punto / posto ad un terzo dell' altezza del muro di sostegno, inco- 

 minciando a contare dal piede. 



A complemento delle ricerche di Boussinesq l'ingegnere Flamant negli Annales 

 des ponts et chaussées del 1882 ha dato delle tabelle numeriche pel facile calcolo 

 delle quantità li e k", riportando anche una costruzione geometrica molto semplice, 

 che può utilmente sostituirle (fig. 4). 



Si conducano IP inclinata dell'angolo (p rispetto alla I\V normale alla parete AB. 

 ed IT in modo che faccia colla AB un angolo 



AIT = ^($- -l) 



2 y\10° / 



e si prenda 



7 ~ 



IT =0,16 Ti- ,- 



2 cos ~y 



Dal punto T si conduca una retta perpendicolare ad IT, prolungandola fino ad 

 incontrare in P la IP: la retta IP rappresenta in grandezza e direzione la spinta eser- 

 citata dalle terre contro la parete AB. 



