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Denotiamo con F (*) la forza coordinata a D, ammettendo che la dipendenza sia 

 (per mezzi isotropi) espressa dalla relazione 



(6) I) = aF, 



dove a indica un coefficiente positivo dipendente dalla natura del mezzo e dal genere 

 del campo, ed ammettendo che il semiprodotto scalare — F X D che si riduce (per 



mezzi isotropi) a - aF 2 significhi 1' energia per unità di volume accumulata nel mezzo, 



che indicherò con /p : 



(e) V = \FXD = \ aF 2 



2, - Specificando e distinguendo con gì' indici e ed m le quantità elettriche e ma- 

 gnetiche corrispondenti, avremo in D e , F e ordinatamente lo spostamento dielettrico e 



la forza elettrica, Ajia e verrà a rappresentare la costante dielettrica e - a e F 2 c sarà 



1" energia elettrica per l'unità di volume; in D m , F m avremo la polarizzazione ma- 

 gnetica indotta e la forza magnetica, Ana m verrà a rappresentare la permeabilità 



magnetica e — a m F~ m sarà l' energia magnetica per l'unità di volume. 



Per queste quantità il parallelismo è perfetto ; ma quanto ad & e , S m e alle loro 

 componenti non attive N c , JV,„, si presentano delle differenze dipendenti dal fatto che 

 non esiste il corrispondente magnetico delle correnti di conduzione, come per converso 

 manca il corrispondente elettrico della magnetizzazione permanente (prescindendo dai 

 fenomeni di piroelettricità nei cristalli). — Per il campo elettrico immaginando come 

 sopra una successione di processi circuitali elementari che possa addurre dallo stato 

 neutro allo stato attuale, per ciascuno dei quali si può porre dS e = U e dt, — dove dt 

 indica l'elemento di tempo (durata del processo), e 



dS e dj) e 

 dt dt 



rappresenta la corrente elettrica nel senso del Maxwell, costituita in generale dalla cor- 

 rente di spostamento, -, e dalla corrente di conduzione (eventualmente anche di 



(*) Ad S, IP e alle loro parti, come alle altre quantità (vettori o scalari) variabili da punto a punto 

 nel campo, si attribuiscono i cai-atteri di continuità e regolarità in tutto lo spazio e dell'annullarsi al- 

 l' infinito nel modo proprio delle corrispondenti quantità elettriche e magnetiche, trattando le eccezioni 

 alla maniera solita come casi limiti, e così p. es. le eventuali superficie di discontinuità, come caso li- 

 inii<; di sottili stati di passaggio. Gl'integrali di spazio, quando non si avverta del contrario, s'inten- 

 dono estesi a tutto lo spazio infinito : il che semplifica le cose e libera le relazioni di trasformazione dai 

 termini relativi alle superficie. 



