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lenoidale delle modificazioni locali provocate dall'azione (attuale o anteriore) delle G, 

 concorrendo a fronteggiare la reazione del mezzo. La //, come facilmente si dimostra, 

 è per sua natura sempre lamellare, cioè ammette sempre un potenziale, che s' indi- 

 cherà con (p, e quindi rolli è sempre nulla: 



{e) F=G-h II, rotH = ( H = — grad 0) . 



Secondo la nota immagine che, nel caso elettrico, assimila S al dislocamento di un 

 fluido incompressibile, <p viene a corrispondere alla pressione del fluido ; e questa as- 

 similazione, intesa in via puramente illustrativa, può servire in generale a dare un' idea 

 dell'ufficio di <p e della forza H che ne dipende. 



Per l'annullarsi di rotll, sarà roti' 1 sempre uguale a rot G, quantità che designerò 

 con g. Tenendo conto anche dell'equazione che si ottiene sostituendo nella seconda delle (d) 

 per D il suo valore aF, si hanno così per F le due equazioni caratteristiche 



(f) dìv (aF) = p, votF=g; 



le quali sono sufficienti — insieme con le condizioni di continuità, ecc. e supposta la 

 conoscenza di a — a defluirla completamente quando si suppongano date p e g. 



Così per mezzo di p = — divJV e g = rotGr risulta determinata la forza F e con 

 essa la D e l'energia. Queste, come si vede, non dipendono dalla parte solenoidale 

 di ~N ne da un'eventuale parte lamellare di G (la prima delle quali, se esiste, costi- 

 tuisce per sé un sistema chiuso senza influenza sul resto, mentre la seconda viene com- 

 pensata da una parte corrispondente della H, per modo che la somma G -t- II, ossia 

 la F, non ne rimane affetta). — La H invece viene così a dipendere anche dalla parte 

 lamellare di (? e può dedursi, quando sia stata determinata la F, da H^= F — G ; 

 ma si può anche definire direttamente per mezzo delle equazioni caratteristiche 



(/") cViv(alI) — p —diw(aG), rot 11=0 



che risultano senz'altro da quanto precede. — Quanto ad *S' = D H- N, la sua deter- 

 minazione implica la conoscenza diretta di N- 



Alle forze impresse G appartengono nel caso del campo elettrico sia le azioni di 

 origine voltaica, termoelettrica, ecc., sia quella di origine induttiva, subordinate alla 

 coesistenza di un campo magnetico in condizioni variabili (riguardato come ente esterno 

 rispetto al campo elettrico) ; mentre nel caso del campo magnetico esse si riducono 

 alle forze magnetiche subordinate alla presenza di correnti elettriche (azioni reciproche 

 delle azioni elettriche di origine induttiva). 



Per ogni variazione dS queste forze impresse forniscono un lavoro rappresentato per 

 'unità di volume da G X à'S e per tutto il campo dall' integrale 



/ 



G X dSdr 



esteso al campo stesso. Quest'ultimo lavoro s'indicherà con t)'(~) (usando il d come 



