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semplice segno di quantità elementare da distinguersi dal d che è simbolo di incre- 

 mento o variazione) ; e qui s' intende che dO significhi un contributo energetico for- 

 nito dall' esterno al campo che si considera, avvertendo che per il campo elettrico dQ e 

 viene ad essere fornito a spese del campo magnetico per la parte eventualmente spet- 

 tante alle G e di origine induttiva, mentre per il campo magnetico d(r) m è sempre for- 

 nito interamente a spese del campo elettrico. — Giova notare che dQ non dipende che 

 dalla parte solenoidale delle G e quindi dipende solo da g (perchè la parte lamellare, per 

 il carattere solenoidale di dS darebbe un contributo nullo neh' integrale). Per la stessa 



ragione, essendo nullo l'integrale j FT'X. dSdr, al posto di G si può sostituire sotto 

 il segno F -~ G -+- li e prendere, come faremo generalmente 



(h) OS = | F X àSdr. 



4. - Date p e g, risultano determinate, come si disse, F, D e l'energia. — Quali 

 casi particolari interessanti si presentano i due : che sia nullo dappertutto g e non p, 

 e viceversa che sia nullo dappertutto p e non g ; onde risultano due tipi diversi di 

 campo, che dirò rispettivamente di prima specie e di seconda specie, e da cui per 

 sovrapposizione si può sempre intendere costituito qualunque campo in generale. — 

 Nei campi di prima specie la G è nulla o si riduce anch' essa lamellare come la H, 

 sì che anche la F viene ad essere lamellare, e si ha quindi il tipo così detto new- 

 toniano ; nei campi di seconda specie D risulta per proprio conto solenoidale, riducen- 

 dosi poi ad aG nel caso che sia div(oc6r) — in cui (/') la H viene a mancare. 



Le differenze fra i dne tipi appaiono segnatamente nel loro comportamento energe- 

 tico. Oltre l' espressione generale dell' energia del campo rappresentata dall' integrale 



(f?dt, cioè (e) 

 J 1 |' ir 



- I F X Ddx ovvero - I aF s dt 



esteso a tutto il campo, ciascuno dei due tipi ammette un'altra forma sua propria che 

 si ottiene coi noti processi di trasformazione dalla stessa espressione generale, tenendo 

 conto per l'uno e per l'altro tipo delle proprietà speciali relative a F e D. — 



1 f 



Per la prima specie quest'altra forma è rappresentata dall' integrale - I %pdx o, in 



forma semplificata, dalla somma corrispondente 



dove % indica il potenziale da cui qui dipende la F (che si riduce al potenziale (p 

 della H quando manchi anche la predetta parte lamellare della G) e le q sono le 

 masse elementari di cui sopra. — Per la seconda specie, indicando con W il poten- 

 ziale vettore da cui si può allora far dipendere la D (che allora è solenoidale), l' espres- 



