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 sione propria dedotta per trasformazione dall' espressione generale è rappresentata dal- 

 l' integrale — I ~fV X ffdr, corrispondente all' integrale - I %pch relativo al primo 

 tipo e riduttibile come quello alla forma più semplice di somma, cioè 



l 2^5 ; 



il che si ottiene immaginando il campo diviso in filamenti rientranti costituiti dai 

 tubi elementari di g, e per ciascuno di questi indicando con £ il flusso elementare 

 (costante lungo il tubo) e con "W il flusso di D abbracciato dal medesimo. 



A tutte queste espressioni si associano le espressioni analoghe per 1' energia mutua 

 o /'elativa di due campi coesistenti di ugual specie, per la quale oltre l' espressione 

 generale comune 



fF" X D'dT o fF' X D"dT, entrambi uguali a faF' X F"di, 



valgono le espressioni proprie 



2^'V o 2^'g" per la l a specie, Ij x V"£,' o 2, x ¥'t;" per la 2 a specie, 



dove l'accento semplice e il doppio accento servono a distinguere le quantità relative 

 ali* uno e all'altro campo. — Per due campi di specie diversa, invece, l'energia re- 

 lativa è nulla : perchè in tal caso la quantità sotto il segno nelF espressione generale 

 è riduttibile al prodotto scalare di un vettore lamellare ed uno solenoidale, onde l'in- 

 tegrale risulta nullo. 



II. 



5. - Con queste premesse si viene ad una rappresentazione schematica assai sem- 

 plice e chiara dei fenomeni elettromagnetici e delle loro leggi. A mostrar ciò baste- 

 ranno pochi cenni sommarli cui dedicherò il presente capitolo, passando in rivista prima 

 il campo elettrico ed il campo magnetico considerati separatamente (pei quali sottin- 

 tenderemo rispettivamente affissi ai simboli generici gì' indici e od m, che si trala- 

 sciano per semplicità di scrittura) e poi il campo elettromagnetico. 



Elettrostatica. — Prendo le mosse da questa per seguire I' ordine consueto, quan- 

 tunque per arrivare al campo elettrostatico occorra un processo di formazione che implica 

 le azioni di cui si parla in seguito. Ma qui si prescinde da ogni processo anteriore e 

 si considera il campo già costituito nel suo stato attuale di equilibrio ; per il quale 

 alle altre relazioni si aggiunge la condizione 



F=0 che poi porta D = 0, p = 



por le regioni occupate dai conduttori : onde le masse o cariche elementari q non pos- 



