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sono esistere nell' interno dei conduttori, mentre sulla superficie di questi (limite di 

 uno strato sottile) si ha per ogni elemento da una carica elementare espressa da 



D n da (n normale esterna) 



che qui rappresenta il corrispondente di pdx. — Non potendo esistere in condizioni 

 statiche le 6r di origine induttiva, la F si riduce alla H lamellare ed alle eventuali 

 forze impresse di origine voltaica, termoelettrica, ecc.; le quali poi, affinchè l'equi- 

 librio sia possibile, debbono soddisfare alla condizione che 1' integrale 



fGidl ( =JF l dl —JHidl) 



per ogni linea chiusa che corra per intero in seno ai conduttori (dove F = 0), sia 

 nullo. Ne segue che 1' integrale stesso per qualunque linea aperta che (in seno ai con- 

 duttori) porti da un punto a a punto b (il quale rappresenta la così detta forza elet- 

 tromotrice esistente lungo la detta linea) viene ad essere uguale alla differenza @ a — (pi, 

 dei valori del potenziale elettrico rp nei punti estremi : onde la misura di forze elet- 

 tromotrici vien ricondotta a quella di differenze di potenziale. 



Se poi, come accade d' ordinario, si prescinde dalle predette forze impresse, resta 



F~ H — — grad$, 



ed il campo si riduce ad un campo di prima specie (n. 4) con qualche particolarità 

 attinente ai conduttori : pei quali invece d'esser data la distribuzione delle cariche si 

 ha la condizione predetta F=0, che porta l'altra 



<p = A, 



dove À indica una costante che assume un valore particolare per ciascun conduttore 

 distinto. Dalla stessa condizione segue ancora che nell' espressione generale dell'energia 

 l'interno dei conduttori non dà alcun contributo, sì che il relativo integrale si può in- 

 tendere esteso solo allo spazio esterno ad essi, rispetto al quale il sistema delle su- 

 perficie dei conduttori viene a far parte del contorno : onde nell' espressione trasformata 

 (n. 4) vi sarà da aggiungere per ciascun conduttore un termine rappresentato dall' in- 



l i" 1 



tegrale -- i(pD n da, che per essere <p — A si riduce a - /e, denotando con e il va- 



lore di I D„da che dà la carica totale del conduttore. Ne risulta (per un campo completo) 



2J 2 r 2 ' 



dove la prima somma del 2° membro, che va intesa come sopra in senso limite, si 

 riferisce a tutte le cariche elementari distribuite nello spazio esterno ai conduttori ; 

 mentre la seconda è una vera e propria somma che comprende tanti termini quanti 

 sono i conduttori distinti. 



Serie VI. Tomo VI. 1908-09. 52 



