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dove il 1° membro rappresenta la potenza consumata contro la resistenza o il corrispon- 

 dente calore svolto (legge di Joule), alla cui produzione concorrono la potenza E ab ì 

 erogata a mezzo delle forze impresse da cui risulta la forza elettromotrice agente nel 

 tratto ab. e la potenza (<p a — (pi,) i trasmessa dal resto del circuito mediante la distri- 

 buzione del potenziale. Della quale in queste equazioni apparisce chiaramente 1' ufficio, 

 come mezzo di rimando dell' azione locale delle forze impresse. 



7. - Campo magnetico — Per questo, a tenore di quanto si è già detto (n. 2 e 3), 

 non vi è che da fare l'applicazione diretta dello schema generico attribuendo ad 8, JV 

 rispettivamente il significato di induzione magnetica divisa per Att e di magnetizzazione 

 permanente, e ponendo per le forze impresse 6r le azioni magnetiche che accompa- 

 gnano la presenza di correnti elettriche. 



Quando queste mancano, si ha il campo magnetostatico, dovuto semplicemente a 

 calamite permanenti. Esso è di prima spscie, e la F si riduce alla H definita dalle 

 equazioni caratteristiche 



div {a JET) = p , rotIf=. , 



dove p = — div W indica la densità del magnetismo vero. — Per l'energia, oltre 



l'espressione generale - I aF 2 dt, dove qui si può porre H 2 per F 2 , e l'espressione 



1 f 1 



propria - I %pdt ovvero — 2^g, dove per % viene (f>, cioè il potenziale magnetico 



da cui dipende JT, si ha qui una terza espressione in cui comparisce la magnetizza- 

 zione permanente _^ cioè 



— Ijirx Nd% 



che si deduce facilmente dall' una o dall'altra delle due prime. 



Chiamerò invece ampèriano il campo magnetico dovuto alla presenza di correnti 

 elettriche, senza magnetizzazione fissa (_^/"= 0), che è di seconda specie e dove la F 

 è definita dalle equazioni caratteristiche 



div(ajF) =n o, rotF=g, 



supponendo data la g — rotG, la quale poi dipende dalla distribuzione delle correnti 

 nel modo ohe si dirà poi. - - Per l'energia, oltre la predetta espressione generale, si 



ha la forma propria - TV yi Qdz ovvero - Z^YE , dove TV, H', £ hanno il signi- 



ficato indicato al num. 4. 



Nel caso più generale il campo può riguardarsi come dovuto alla sovrapposizione 

 di un campo magnetostatico e di un campo ampèriano. Le equazioni caratteristiche 

 che definiscono la F sono in tal caso 



d i v (aF) -- p, rotF = (/. 



