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L'energia del campo, per l'annullarsi dell' energia relativa della parte magnete-statica 

 e della parte ampèriana (n. 4), si riduce alla somma delle energie spettanti a ciascuna 

 delle due parti separatamente prese ; ed ammette quindi, oltre l'espressione generale, 

 un' altra espressione mista che risulta dalla somma di quelle che hanno in proprio le 

 due parti. 



8. - Campo elettromagnetico. - - Un campo elettrostatico ed un campo magneto- 

 statico possono coesistere nello stesso spazio indipendentemente l'uno dall'altro. Ma 

 quando si esce dalle condizioni statiche, i due campi non sono più indipendenti, e si 

 esplica uno stato di influenza mutua, onde risulta il campo elettromagnetico. La conside- 

 razione delle forze impresse consente tuttavia, come qui sopra, di trattare ciascuno dei 

 due campi separatamente riguardando come date, per il campo magnetico, le G m che 

 in realtà dipendono dalle correnti elettriche u e , e, per il campo elettrico, le G e di 

 origine induttiva (e a queste sole ci riferiamo nel presente numero) che alla loro volta 

 dipendono dalle correnti uuif/neliche U m , come si possono chiamare le variazioni di 



S m riferite all'unità di tempo (ii m = — ). 



\ dt ) 



Questa reciproca dipendenza si traduce nelle due relazioni fondamentali 



| Gm.idl = 8 I u ei „da, I ( r e . idi = — 8 j ic m> „dG , 



dove gi' integrali dei primi membri si riferiscono ad una qualunque linea chiusa e 

 significano rispettivamente la forza magneiomotrice dovuta alle correnti elettriche e la 

 forza elettromotrice dovuta alle correnti magnetiche (forza elettromotrice' indotta), mentre 

 gì' integrali dei secondi membri si riferiscono ad una superficie avente per contorno la 

 linea considerata (ma del resto tracciata comunque), e 8 indica una costante indipen- 

 dente dal mezzo {8 — -4tiA, essendo .1 la solita costante elettromagnetica corrispon- 

 dente all' inversa della velocità della luce). In forma differenziale la stessa dipendenza 

 è espressa dalle due equazioni 



equivalenti ordinatamente alle precedenti e che danno in ogni punto il valore di g m 

 e f/ e , ossia di rotG m e rotG e , in funzione del valore di ii e e rispettivamente u m nello 

 stesso punto. Siccome poi tanto a G m quanto a G e si attribuisce il carattere sole- 

 noidale, alle due relazioni predette si associano rispettivamente le altre 



div G m = 0, divG e = 0: 



il che permette di esprimere direttamente G m , G e nella forma 



G m = ^ I'Ot JJe , G e = 8 I'Ot JJ m C011 JJ e = I -, JJ m = - - l -'" - . 



ArtJ r 4 ti J r 



È noto come le due leggi fondamentali espresse da questa doppia dipendenza si 

 possano dedurre 1' una dall'altra in virtù del principio dell'energia, il che è già stato 

 Serie VI. Tomo VI. 1908-09. 53 



