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gnetomotore, /?2t e significando la forza magnetomotrice lungo il circuito della relativa i m , 

 la seconda ci deve dare con segno cangiato il lavoro elettromotore, — /?2i m signifi- 

 cando la forza elettromotrice (indotta) lungo il circuito della relativa i e : e così si 

 ritrova ancora la stessa legge dell' induzione nella sua forma integrale. 



Le variazioni dei flussi rispettivi, che divisi per di danno i fasci di correnti 2i c , 

 2i m , sono da intendere nel senso più generale che comprende anche l'effetto di un 

 eventuale movimento dei punti del mezzo, cui partecipino le linee che abbracciano i 

 fasci stessi con le superficie (aventi quelle linee per contorno) attraverso le quali si 

 computano i flussi. Ora di ciò si ha da tener conto anche nella forma differenziale 

 (rot6r m = pile, rotG e = — /?W m ) delle equazioni, dove nel computo delle tr e , ìl m 

 (U e di = diS e , U m dt = dS m ) le variazioni d$ e , d/S m debbono intendersi con riguardo 

 agli effetti del movimento. 



Ricorderò a questo proposito che per un generico campo vettoriale A supposto fisso 

 ed invariabile in seno a un mezzo in movimento, denotando con s lo spostamento (infini- 

 tesimo) dei punti del mezzo, le variazioni determinate dal movimento stesso nei valori dei 

 momenti A idi, A n da (per la traslazione e il cangiamento di grandezza e di orientazione di 

 di e do, che s'intende partecipino al movimento) sono quali si avrebbero rispettiva- 

 mente senza movimento per delle variazioni proprie dA, dA del campo, dove 



oA = grad (iX«)+ rot A A S , d_A = r ot (A /\ S) ■+■ div A . S . 



Onde, nel nostro caso, se d j& e , d /S m rappresentano le variazioni di S e , S m indipen- 

 denti dal movimento, u e , tl m sono da computare colle forinole 



È appunto in questo senso che vanno intese le relazioni predette 



@U e = rot G m , Pu m = — rot G e 



dove al posto di votG m , roiG c si possono sostituire le espressioni equivalenti rotJP m , 

 rotF e : con che si viene al noto sistema delle equazioni di Hertz nella loro forma 

 più generale. 



9. - Mediante le G m e le G c di origine induttiva i due campi costituenti il 

 campo elettromagnetico possono, come si è visto, essere considerati separatamente ; e 

 si può istituire per ciascuno un bilancio energetico distinto in cui la partita di ri- 

 cambio $0 (.= dS m = — <5"©e) comparisce in entrambi ma con segno diverso. 



Nel bilancio magnetico staranno di fronte da un lato il lavoro magnetomotore 

 e dall'altro la variazione dell'energia magnetica e l'eventuale produzione di lavoro 

 ponderomotore (in caso che vi sia movimento), di cui si tratterà paratamente nel 

 seguente capitolo. 



Alquanto più complesso è il bilancio elettrico, nel quale stanno di fronte da un 

 lato il lavoro elettromotore, che insieme con la parte spettante alle G c d' orgine in- 



