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diuliva comprende anche quella dovuta eventualmente ad altre forze impresse 6r c di 

 origine non induttiva (voltaiche, ecc.), e dall'altro lato la variazione dell'energia 

 elettrica, l'eventuale produzione di lavoro ponderomotore ed inoltre l'effetto Joule 

 per parte delle correnti conduttive. 



Dalla fusione dei due bilanci risulta poi il bilancio cumulativo del campo elettro- 

 magnetico nel quale scompare la partita di ricambio, e restano di fronte, da un lato 

 il lavoro delle eventuali Gf e d' origine non induttiva, e dall' altro la variazione 

 dell'energia complessiva (somma dell 1 energia elettrica e dell'energia magnetica^, la 

 somma algebrica di tutti i lavori ponderali e l'effetto Joule. — Se quest'ultimo 

 bilancio, anziché per tutto il campo, si fa per una qualunque porzione limitata da un 

 contorno a. allora interviene sotto forma di integrale di superfìcie un termine relativo 

 all' importazione o esportazione di energia attraverso il contorno ; e si è così condotti 

 alla considerazione del flusso di energia e al noto teorema del Poynting. 



III. 



10. - Venendo ora a ciò che più propriamente forma l' oggetto di questa nota, 

 mostrerò come secondo lo stesso ordine di idee si possa, mediante la considerazione 

 del lavoro dQ delle forze impresse, dedurre semplicemente e in forma generale la legge 

 delle azioni ponderali dal principio dell' energia. Mi riferirò dapprima al campo ma- 

 gnetico tralasciando anche qui per comodità 1' indice m. 



Immagino attribuito ai punti del mezzo uno spostamento infinitesimo S (n. 8) ac- 

 compagnato da trascinamento delle masse q e dei filetti £ (n. 2, 4) : per modo che 

 per qualunque superficie chiusa che partecipi al movimento il valore Hq delle masse 

 racchiuse rimanga lo stesso, e quindi f N„da e j D„da rimangano invariati; e per 

 ogni linea chiusa che pure partecipi al movimento, il complesso 2£ dei filetti abbrac- 

 ciati rimanga lo stesso, e quindi \ Oidi e / Fidi rimangano invariati. — Un falerno- 

 vimento importa in generale un lavoro magnetomotore ò'Q ed una variazione dell'energia 

 del campo, insieme con la produzione di lavoro meccanico che indicherò con dL e che 

 per il principio dell'energia deve essere equivalente alla differenza 



de — dp, 



denotando con P l'energia del campo. Ed ove tale differenza si [tossa ridurre alla forma 



/ 



fX Sdz, 



si avrà nidi' espressione così trovata per /' la rappresentazione della forza (riferita al- 

 l' unità di volume) agente nelle diverse parti del campo (fdx forza agente sugli ele- 

 menti dz di volume). 



Si può agevolare il calcolo osservando che anche il primo termine della differenza, 

 ossia Ò(~), viene, nelle condizioni supposte, a corrispondere alla variazione della quan- 



