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Tenuto conio di quanto sopra e del carattere lamellare che hanno qui F' e F" , pos- 

 siamo porre 



d'D' — — p's, d'I)" = 0, da = — grad a X *' ; 

 con che viene 



d' (L) = | (p'F" — (F' X F") grad a) X S^t : 



onde si ha per la (orza unitaria /' esercitata sugli elementi del primo campo da 

 parte del secondo 



/' = p'F" — iF' X F") grad a . 



E similmente si troverebbe l' espressione analoga per la forza f" esercitata dal primo 

 campo sugli elementi del secondo, nella quale al posto di p'F" viene p" F' ■ 



2) I due campi sono ampèriani : qui si ha (Q) = 2 (P), (0) = (P), e quindi 



à(L)=d(P). 



Prendiamo ora l'espressione di (P) nella forma / a(F' X F")dz, cui corrisponde 



d' (P) =\d"X d'F'dt -h j JD'X°"F"dT-h j (F'XF")dadr, 





dove, tenendo conto di quanto sopra e del carattere solenoidale che qui hanno D' e I) 

 possiamo porre 



d'F' = — g'/\s, d'F" = 0, da = — grad a X S. 

 Ne risulta 



5' (L) = —\(g' A s) X D"dz —[(F'XF") grad a X sdì = 



= \(g'A I) - (F 1 X F") grad a) X Sdx : 



onde si ha in tal caso per la forza /" 



/' =g '/\&"-{F'y F") grada; 



e analogamente per la /". 



3) Il primo campo è magnetostatico, il secondo ampèriano : in tal caso (P) = 0, 

 (0) = {Q), mentre (Q) si riduce a fjP" X S'dt; e si ha 



# (L) = d(Q). 



Qui sono da considerare distintamente le due azioni : 



a) Azione sul primo campo (d'{L) =z d'(Q)) : potendosi prendere d'F"—0, sarà 

 d'(L) = j F"X à'S'dx = | F"X (d'aF'-hd'W)dT = 

 = faF"Xd'F'dT-i- ((F'XF")dadv-h \ F" X d'JST'dr, 



