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3) una forza g /\ D che si può intendere applicata ai filetti di g o alle cor- 

 renti elettriche cui è dovuta la parte ampèriana del campo (g = g m ~ 8u e ). In 

 ordine a questa forza e alla sua relazione con la corrispondente azione mutua per due 

 campi vi è da fare una speciale osservazione : 



Per elementi di volume che sono sedi di g ma non di 2f (di corrente elettrica 

 ma non di magnetizzazione permanente) e dove quindi >S — D, la forza, rappresenta- 

 bile a piacere con g j\ D o g f\ S, risponde semplicemente all' azione del campo sui 

 filetti di g ; ma per elementi che sieno anche sedi di JS~, e dove quindi S ^ X) -¥- 2i~, 

 dal confronto con la predetta azione mutua si vede che essa forza va considerata come 

 la risultante di più azioni distinte, cioè : delia forza g f\ S esercitata sopra g, riso- 

 lubile nelle due parti g /\ D e g /\ 3T di cui la seconda dovuta ad un'azione propria 

 di JV~ sopra g ; e poi della forza — g /\ JV dovuta ad un' azione propria di g su 2f 

 reciproca della precedente e ad essa eguale e contraria ; di guisa che quando si con- 

 sidera 1" azione complessiva sugli elementi di volume, elidendosi le due ultime parti, resta 

 solo la forza g /\ D. 



Del resto le forze trovate coincidono in sostanza con le solite che tutti conoscono. Qui 

 non v'ha di particolare che il metodo di derivazione uniforme da un medesimo principio. 

 con evidente vantaggio di semplicità e chiarezza. Resta così anche meglio disciplinata 

 la nozione di ergale magnetico in relazione con 1' energia e chiarita la diversità di 

 comportamento fra un campo magnetostatico. pel quale si ha dL = — dP, e un 

 campo ampèriano, pel quale si ha ÒL = dP; e infine vien definito come sopra il punto 

 concernente l'uso di $ e J) nel calcolo delle azioni ponderali esercitate sulle correnit. 



A questo punto si collega la quistione, che qui ora si presenta, circa l'applicabilità dei 

 risultati trovati alle azioni ponderomotrici in un campo elettrico : pel quale il processo 

 di deduzione può parere illusorio in quanto che a ]¥ e , e quindi ad S e di cui JV^, fa 

 parte, viene a mancare il significato oggettivo (n. 2). Siccome però quando si consi- 

 derano le azioni propriamente sugli elementi di volume, W non ha più influenza diretta, 

 come si è visto, e scompare dai risultati dove non resta che D, si può già arguire, 

 per la perfetta analogia che vi ha in tutto il resto, che in questo senso i risultati 

 sieno ancora applicabili. 



Di ciò si ha la conferma ripetendo il processo di deduzione senza far intervenire 

 le quantità ausiliarie Q ed e riferendosi direttamente all' equazione fondamentale 

 ÒL =ÒQ — - ÒP. il cui valore resta integro anche per il campo elettrico, intendendo che 



in ^0 non sia computata la parte eventualmente spettante alle correnti di conduzione 

 (la quale si elide col termine relativo al corrispondente effetto Joule). 



Riprendiamo perciò da questo punto di vista la trattazione del n. 11, osservando che 

 pei due primi casi, nei quali si ha rispettivamente dQ = e ò'S = 2dP e quindi 

 ancora ÒL=i — ÒP e d'L=dP, non vi è nulla da mutare; onde non resta che la 

 considerazione del terzo caso nelle sue due esplicazioni a) e b). 



