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Ora per la prima di queste ove si aveva 



9{L) = l F" x 9'S' dx = | F" X d' (aF' -+- N 1 ) dx , 



il solo cangiamento da farsi pel passaggio dal campo magnetico al campo elettrico 

 riguarda il valore di #' JV' che qui dovrà porsi uguale senz' altro a p's ; onde poi viene 



f =p'F" — (F' X F") grada. 



Per la seconda avremo da servirci per d" {L) dell'espressione j F" X d"S'dt, 

 attribuendo a d"8' il valore corrispondente al sao significato attuale, che sarà 



9"S' = d"I)'-i-9"N' con d"D' = F'ò'a-+-dI)' e d"W = — p's. 



Sostituendo ed osservando che 



i F" X$JD'dT= | F" X rotCD' /\S)dz-h | F" X p'sdr 



e che il secondo integrale di destra si elide con l'altro relativo a 3'" W , mentre il primo 

 si può trasformare in 



risulta 



| (/>' A s) X voi F"dz = j (/)' A 8) X gr"rfr = ( (gr" a -D') X sd% , 



d" (L) = | (g" A />' — (JT X F") grada) X Sdv, 



da cui si ricava 



/" == g a />' — (F' X F") grada. 



Per la somma /' -+-/" corrispondente a /' ]-2 si ha quindi, in accordo con quanto 

 si è detto, sostituendo gì' indici 1 e 2 agli accenti, scrivendo p, g per p' . g" e 

 computando una sola volta il termine che contiene grad a : 



/,, s = ^ 5 + f/A F>, — (F, X F 2 ) grad a , 

 che coincide col valore trovato al iiuni. 12. 



14. - E così possiamo assumere come espressione generale per le forze unitarie 

 fet fm agenti rispettivamente sugli elementi di volume del campo elettrico e del campo 

 magnetico (che torniamo a distinguere cogl' indici e, m) : 



f e = p e Fe -+- g, f\ D, — - F\ grad a e , con g e = — <?w,„ ; 



Jm ■— - 1 PrnJC m ~+~ffm A, X^m ~ -F ^ grad (X m , » gf„, = pile • 



È interessante rilevare che queste forze f e , f m corrispondono completamente al 

 sistema delle tensioni del Maxwell. Ciò risulta immediatamente dall'applicazione della 



