27 



*=(w0 2 +(%)Vfé) a -^:* 



dt J ' v dt J ' v dt 



H=f(Y z -Z y Q )dt 

 o 



K=f(Z x -X o z )dt 



o 



t 



L: =f(X y — Y Q x )dt 



o 



(29) Jf = f(X x + 7 y + Z z ) dt 



o 

 t 



P=°AH-\-BK+CL-\-rlN 

 Q = /Ndt 



o 



~ Vhť +2ur -Z) 2 f Pdt - r ^ f Pdt 



(30) 



V° dt) 



v = 2 d £-2M-3Q 

 dt 



W = Hx -f i£jí -f- Zz 



D\ =Au, + D*x,r-\ + r\ | (&) (,,. _*£ «) 

 (31) Z>Vi = 2fe + D V.r7*. + rj | (*) (r„. - *í .) 



^ = Cw + ßs *°"> + < 5 @ ('•• - £ M ) 

 Poslední tři rovnice plynou z rovnic (23) na základě jednoduché 

 transformace, při které byl zřetel vzat k významu veličin A, B, C. 

 Úplné řešení problému tří těles v prvním přiblížení záleží ve vy- 

 hledání přibližných hodnot souřadnic tělesa B a tělesa C; prvější jsou : 



x = x -f nx x , y = y -f ny v , z = z tí +nz, 

 kdež jsou a? , y , z souřadnice elliptického pohybu tělesa B kolem 

 tělesa A. Veličiny x x , y t , z x , určené rovnicemi (31) neobsahují inte- 

 gračních stálých; jsou zvláštním řešením soustavy (4), jež vyhovuje 

 té podmínce, že mají míti pro začátek času (čili v čas epochy) dráha 

 skutečná (x, y, z) a elliptická (x , y , s ) styk prvního stupně. 

 Integrační stálé v řešení elliptickém (a? , y , z ) obsažené, jsou zá- 

 roveň integračními stálými úplného řešení (a?, y, z). 



Souřadnice tělesa C jsou podobně (v prvním přiblížení) : 

 x> — x\ -f nx\, y' — y\ -f ny\, z' = z\ + m' , 



