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I. Das Induetionsgesetz. 



Man weiss seit F. Neumann, dass die electromotorische Kraft 

 in einem Drahtkreise <r, veranlasst durch Stromschwankungen oder 

 Bewegung eines strom durchflossenen Leiters s sich darstellen lässt 

 durch 



„ dP _ . r Pds da . 7 7 . 

 E = t— Pz=.i I cos (ds, de) . 



Andererseits weiss man seit Ampere, dass die Componenten 



der vom Strome s i ausgehenden magnetischen Kraft gegeben sind 



durch 



„ dB dC . rdx 1 . 



h = -~ — -j- A = i I -=- . — ds 



a£ dr] J ds r 



„ dC dA n '■ . Pdy 1 7 



dA dB „ . rdz 1 _ 



H =2 -= — C : =z 1 / -r- . — ds. 



dr] d% J ds r 



Legt man durch den Contour des Leiters <? eine Fläche, theilt 

 diese in ein Netz von Flächenelementen df, wählt von den zwei 

 Normalenrichtungen eines solchen eine als positiv, bildet die Kraft- 

 componente nach dieser Richtung, so ist die Zahl der magnetischen 

 Kraftlinien, die durch die Fläche <r hindurchgehen, 



ffdf \F . cos n£-\-G- cos wq -J- H cos n£\. 



Wählt man ferner im linearen Kreise von den 2 möglichen 

 Richtungen jene als positiv, längs deren man schwimmen und gegen 

 das Innere des Kreises blicken muss, um die positive Normalrichtung 

 zur linken Hand zu bekommen, so erlaubt der bekannte analytische 

 Lehrsatz 



. (dB dP\ , idP dQ\ /l 



+ Iďf ~ 3f i cos n7] + l*j- ~ dj> cos nt \ 



nach Einsetzung der Werthe von F, G, H den Schluss, dass der 

 Ausdruck 



P-zzi I I — '- — mit ffdf [Fcos w| -|- G cos wr\ -(- H cos n£] 



identisch ist. 



„Die electromotorische Kraft in einem Drahtkreis ist somit 

 der Zahl nach identisch mit dem negativen Zeitdilierencialquotienten 

 der „Zahl der Kraftlinien", welche durch ihn hindurchgehen. Dieses 



