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oder 



H, = fffä* ä,j i [y^ (1) + y _*j (J.) _ 



~~ a fall LtJ ~~ ^ ď^ VTVJ 

 oder 



"(iz^lJ P dzdr)\r J ? ' dz d£ l r )\ 

 Setzt man 



Jty V. r J dy y r J "' 



so resultirt 



*=- (£+£+ £)///****- 



Nun ist das zweite Integral das bekannte magnetische Po- 

 tential Q der inducirten magnetischen Massen, nnd lässt sich be- 

 kanntlich durch das Potential einer magnetischen Schichte an den 

 Grenzflächen zweier Magnetika, sowie durch ein Massenpotential 



mit der Dichte — {-} — J- ~ f f~ J r~ f f~) erse tzen. Die negativen Diffe- 



renzialquotienten dieses Ausdruckes sind magnetische Kraftcom- 

 ponenten, und zwar in „polarer Definition" nach W. Thomson. 

 Sie stellen jene Kraft vor, welche die Masse 1 erfährt, wenn sie in 

 einer sehr dünnen cylinderförmigen Höhlung im Innern des Magneten 

 gelegen ist, und die Richtung dieser Röhre mit jener der örtlichen 



magn. Achse zusammenfällt. Man hat somit H t = — 4ay — -~-. Das 



Inductionsgesetz lautet dann 



E — — -srffdf [Fcos w| -\- Gcos wr\ -j- Hcos m£] 



F=F ě +4*a-íjQ G = G e + a7tß-^ H = H e + 4*y- ^ . 



Die Berechnung der Inductionsströme erfordert deshalb in erster 

 Linie die Kenntnis des, durch äussere Agenden, und durch die in- 

 ducirten Ströme selbst hervorgerufenen Magnetismus, wodurch a, /3, y 

 als auch Q bekannt werden. Wir wollen hinzufügen, dass die mit 



