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7t 



Stellen q> = + — gleiche Pole zu erzeugen. Aus Symmetriegründen 



muss daselbst sowohl die Tangenlialcomponente des magn. Moments 

 als auch jene der Kraft Null sein. Man hat so 



71 Tt 



rzL' /\ YdL' d<p f(i) . f(i) di T , 1 



oder « 



2 



E = — n 



di f(l) 



.fl/ d<p. 



dt /(l) 



2~ 



Zur Kenntnis der Grössen L und Z/ , welche die electrom. 

 Kraft im Ringe bestimmen, gelangt man durch Lösung zweier Pro- 

 bleme aus dem Capitel des inducirten Magnetismus. Es ist nemlich 

 im ersten Falle die Vertheilung des Magnetismus im Ringe zu be- 

 stimmen, wenn bloss durch die Electromagnete der Strom J ■=. 1 

 circulirt. Im zweiten Falle lautet die Frage ähnlich, nur geht der 

 Strom i = 1 diesmal durch die zwei Ringhälften. Indess lässt sich 

 L und L' auch experimentell bestimmen, wenn an der betreffenden 

 Stelle, für welche L oder L' Q gesucht wird, ein Draht um den 

 Ring geschlungen und der Inductionsstrom gemessen wird, der durch 

 die respectiven Ströme J"z= 1, i=z 1 erzeugt worden ist. 



Wir nehmen einfachheitshalber an, es seien der Ring und die 

 Electromagnete nach einander geschaltet, bezeichnen mit „w u den 

 Widerstand der Ringhälfte, mit io' jenen der Electromagnete und 

 der äusseren Schliessung. Zu den electromotorischen Kräften in der 

 Ringhälfte treten noch jene, welche im Electromagnete durch Strom- 

 schwankungen hervorgerufen werden. Es ist diess erstens der Extra- 

 current des Electromagneten selbst sowie ferner derjenige Antheil, 

 welcher von den zeitlichen Schwankungen des „Ringstrommagnet- 

 feldes" herrührt. Da nun J— 2i ist, so lassen sich beide Theile 



unter der Form — s -rr zusammensetzen. Wendet man die bekannte 

 dt 



Kirchhoff'sche Gleichung auf den aus der linken Ringhälfte, so wie 



aus der übrigen Schliessung gebildeten Kreis an, so folgt 



E x -\-E i — e --=- = wi -f- w r J. 



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