36 



Führt man die Tourenzahl, die Zahl der Windungen, so wie 



den Gesammtwiderstand w' -f- -~ = W ein, so erhalten wir eine 



Gleichung, welche uns den zeitlichen Verlauf des Stromes zu be- 

 rechnen gestattet: 



71 ' 



2~ 



Daraus folgt: 



1) Soll die Maschine angehen, also für J=0— von Null ver- 



schieden sein, so muss auch F ( J = 0) von Null verschieden sein, 

 dh. die E. Magnete müssen residualen Magnetismus besitzen. 



2) Da der Factor des -=- wesentlich positiv ist, so muss 



I ^ FiJ) 



— 2/ L . &N . rA-r? wesentlich positiv sein, wenn der Strom wachsen 



soll. Die bestehende Drechrichtung als positiv angenommen, muss 



— IL Q positiv sein. Für dasselbe setzten wir A. Der Strom wächst 



In tc 



'9=2 ~2 



dann umso schneller, je grösser der remanente Magnetismus und je 

 kleiner der gesammte Selbstinductionscoefficient ist. 



3) Der volle Strom tritt ein bei 



WJ=2A».N^\ 



2 



Die Grösse Jhrl A ist nun nichts weiter als die Zahl der Kraft- 



2 



linien (im erweiterten Sinne) , die an der Stelle y = | durch eine 

 Windung hindurchgeht. Es ist nemlich A . -^~ * = ffdf. H. Nun 



2 



ist H zusammengesetzt aus 47cy und der „magnetisirender" Kraft, 

 die vom Electromagnetstrome, so wie vom den inducirten Magne- 

 tismen herrührt. Es hängen beide Grössen vermittels des Neumann- 



