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*=-íjBt*íi+')+*(¥-)] 



P(j)dJ r.í« , \, 



— a 



Unabhängig von ihrer Stellung sind die beiden Kinghälften mit 

 Bezug auf Spulenzahl und Widerstand, so wie auf electromotorischen 

 Kraft gleich, so dass in jeder derselben wieder ein gleicher Strom 

 i circulirt. 



Das vom „Ringstrom" erzeugte Magnetfeld ruht jedoch nicht 

 mehr im Räume, da die „magnetisirenden" Ringhälften bald die Lage 



<P = Z übergreifen, bald gegen dieselbe zurückbleiben. 



Dies hat selbst in dem Falle, wo der Strom constant würde, 

 Induction an den Electromagneten zur Folge. Für die Induction im 

 Ringe sind jedoch bloss zeitliche Stromschwankungen von Belang, 

 da die Spulen mit ihrem Magnetfelde räumlich mitschwanken. Es 

 ist also nach wie vor der vom Ringstrome herrührende Antheil der 

 electromotorischen Kraft gegeben durch 



TT 



E * = ~ n zTfä)f L '*** 



Vervollständigt man die linke Ringhälfte durch die Elektro- 

 magnetwindungen und die äussere Schliessung zu einem galvanischen 

 Kreise, führt als electromotorische Kraft die Beträge E v E 2 , nebst- 

 dem aber noch jene ein, die der Selbstinduction im Electromagnete 

 und der äusseren Schliessung entsprechen, so wie schliesslich die An- 

 teile, welche von räumlichen und zeitlichen Schwankungen des Ring- 

 strommagnetfeldes herrührend, ihren Sitz gleichfalls in den Electro- 

 magneten haben, so gibt die Kirchhoffsche Gleichung das Gesetz des 



Stromverlaufes in der Form -r- = f(J, t) an. 



Doch darf hiebei nicht übersehen werden, dass die Integration 

 dieser Gleichung nur solange richtige Resultate ergeben kann, als 

 keine der Grössen discontinuirlich wird. Nun wird aber E x disconti- 

 nuirlich, sobald die linke Ringhälfte, wie bemerkt, nach Erreichung 

 ihrer Lage 6 z=z e zum Werthe <r = — a zurückspringt, da ihr Glied 



a 



I &(--^. y\ dtp in den gerade entgegengesetzten Werth umschlägt. 



