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portionirt mit der Zeit bis c = a ansteigt, dann auf — g q zurück- 

 springt und sofort. Es ist mithin <r eine discontinuirlich periodische 



Function mit der Periode 2<? / -rjr , und Functionen dieser Art sind 



nach Fouriers Vorgange durch Summen von periodischen Gliedern 



mit den Perioden l.(2e? /§); (l/2)(2cf /|); (l/3)(2* /§) 



darstellbar. Führt man für 6 seinen Wertb in die Gleichung -j- 

 = f(J, t) ein, integrirt allgemein, so müssen sich Stromschwankungen 

 mit den Perioden 1. f 2(? 0/ /-Jj; (l/2)f 2<? /-^J . . . und mit Ampli- 

 tuden ergeben, die mit der Grösse (? von gleicher Ordnung sind. 



Vollständigkeitshalber sollen noch die in den Electromagnet- 

 windungen wirksamen electromotorischen Kräfte näher betrachtet 

 werden. 



Ist s der Selbstinductionscoěfficient der Electromagnete, so ist 



E — — £ 



3 — dt 



Die Grösse s hängt in bekannter Weise von dem Magnetismus 

 der Kerne ab. Die Inductionswirkungen, welche in Folge der räum- 

 lichen und zeitlichen Schwankungen des Ringstrommagnetfeldes ent- 

 stehen, lassen sich in ähnlicher Weise wie früher ausdrücken. Es 



sei jjt\X( g ) die Zahl der daherstammenden Kraftlinien, welche die 



Electromagnetwindungen in einem bestimmten Augenblicke durch- 

 setzen. Wegen Kleinheit des g kann für %{&) sein Wertt %(0) -\- 0%'(O) 

 geschrieben werden. Nun ist aber #(0) der Nulle gleich. Denn 

 nehmen die Ringhälfteenden die Lagen <jp = ±:^ ein, ist also <? = 0, 



so ist das Ringstrommagnetfeld bezüglich der Geraden g> = Hh -= 

 symmetrisch, weil die in beiden Ringhälften gleichen Ströme an den 

 Stellen, wo sie zusammentreffen, gleiche Pole zu erzeugen streben. 

 Daher gehen durch die Windungen des einen und des anderen Electro- 

 magneten entgegengesetzt gleiche Mengen hindurch. Die electromoto- 

 rische Kraft reducirt sich somit auf 



Indess soll gleich hier bemerkt werden, dass E^ jedenfalls höchst 

 unbedeutend ist. Wäre nemlich der Ring in seinen beiden Hälften 



