42 



von gleichgerichteten Strömen umflossen, so wäre seine Wirkung als 

 die eines geschlossenen Solenoides nach Aussen vollkommen der 

 Nulle gleich. Diess ist zwar nicht der Fall. Indess lässt sich für 

 einen Eisenring, auf welchem eine magnetisirende Spule aufsitzt, aus 

 den Eigenschaften der Kraftlinien nachweisen, dass nur eine äusserst 

 geringe Anzahl derselben, insofern sie von der magn. Spule erzeugt 

 werden, das Strombeet des Ringes verlässt. Deshalb bekommt man 

 in einer 2ten auf dem Ringe aufsitzenden Spule unabhängig von 

 ihrer Lage nahezu dieselben Inductionsströme, wenn der Strom der 

 magnetisirenden Spule wächst oder fällt. Diess ist auch experimentell 

 von Oberbeck nachgewiesen worden.*) 



Hieraus ist zu schliessen, dass zwei entgegengesetzt wirkende 

 magnetisirende Spulen im Ringe fast gar keinen Magnetismus er- 

 zeugen werden. A fortiori gilt dann die Behauptung, dass die in- 

 ducirenden Fernwirkungen des Ringstrommagnetfeldes nahezu ver- 

 schwindend sind. 



Ersetzt man somit g durch die erwähnte Fouriersche Reihe, 

 so ist der Verlauf des Stromes durch die Gleichung gegeben 

 q+Et+Q + Et^WJ. 



Diese Gleichung Hesse sich unter der Voraussetzung integriren, 

 dass die Amplitude der Stromschwankungen gegen den constanten 

 Hauptstrom sehr klein ist. Es hat jedoch die Ausführung der Rech- 

 nung wenig Interesse. 



Die discontinuirlichen Antheile der electromotorischen Kraft redu- 

 ciren sich auf ein Minimum, wenn die Electromagnetkerne gesättigt 

 sind, also t'(J) nahezu Null wird. Strenge Null kann F'(J) allerdings 

 nicht werden, da die Grösse F{J) auch ein, der Stromstärke J pro- 

 portionales, von der direkten Wirkung der Electromagnet- 

 windungen herrührendes Glied in sich schliesst. Setzen wir indess 

 F(JJ Null. Wir haben dann einfacher 



„ df(i) 1 /* 2 ri . 



'2 



dt 7(i). 



3 dt 



*) A. v. Ettingshausen in Wied. Ann. VIII. pag. 556. 1879. 



