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Setzt man aber Sättigung der Electromagnetkerne voraus, so 

 wird sich auch der Selbstinductionscoěfficient der Electromagneten 

 auf jenen sehr kleinen Betrag reduciren, der ihnen entspräche, wenn 

 die Eisenkerne gar nicht vorhanden wären. Es ist also auch E 3 zu 

 vernachlässigen. Das Glied E 2 ist, wir schon oben bemerkt, an und 

 für sich klein, und umsokleiner ist dasselbe bei erreichtem stationär- 

 periodischen Zustande der Maschine, da hier das als Factor auftre- 

 te 

 tende Glied -=- nebstbei sehr klein sein wird. 

 dt 



Mit grosser Berechtigung können wir also behaupten, dass 

 bei erreichter Sättigung der Electromagnete die folgende Strom- 

 gleichung gilt: 



Angenähert können wir noch, wenn für die wesentlich negative 

 Grösse <&{<p) wie früher — A{$>) gesetzt wird, schreiben 



F{\){. * ' 2 dcp^J 



2 

 <ji d 2 A 



Da die Grösse A(w) für - ein Maximum erreicht, so ist -=*—*: 



d d 2 (p2 



wesentlich negativ. 



Es schwanken also in Folge der Spulenlänge die Ströme der 



Gramme-schen Maschine bei erreichten Sättigung der Magnete eonti- 



nuirlich zwischen denjenigen Werthen, welche den zwei Werthen des 



g, 0, und ö" entsprechen. Die Amplitude der Schwankung in Ein- 



d*A 



dq>' 



heiten des Maximalstromes ausgedrückt, ist wenn man A n und 



2 



als von gleicher Grössenordnung voraussetzt, durch -g gegeben. Bei 



lt 1 



62 Spulen ist ß = ■= etwa — . In diesem Falle schwankt der Haupt- 

 strom um den 800 Theil seines Betrages, eine Grösse, die zwar gal- 

 vanometrisch unbedeutend ist, ein Telefon aber stark zum Tönen 

 bringen kann. Es liegt somit jedefanlls im Interesse der Stromeonstanz, 

 die Spulenzahl nach Möglichkeit gross zu wählen. 



IV. Grösste Leistungsfähigkeit einer idealen Maschine. 

 Eine voll ausgenützte Dynamomaschine arbeitet mit gesättigten 

 Electromagnetkernen. Nach Versuchen von Rowland, Stoletow, Q. 

 Icilius fasst dann ein Cubikcentimetr 1100 bis 1400 Einheiten des 



