^0 

 a — — - 

 «0 — jT) 



i ro — r) 



Co 



a ' — — 



^0 



i ro — T) ' '■ 



7o — D , 



A n " 

 a " — — — 

 D "■' 



B " 

 8 " — -*- 

 ro — t\ „i 



C " 



/o — 7} " 



114 



obdržíme hledíce ku rovnicím (4) a (5) 



Konstanty A Q '\ B ", C " jsou tudíž identické s Laplaceovými 

 konstantami /, /', /". — 



Místo konstant A , B . . . . C " můžeme zavésti též cosinusy 

 směrné vektorů Z> , J5 ', Z> '\ kladouce: 



(23) 



Rovnice (12) a (15), pro nás zvlášť důležité, můžeme pak psáti 

 ve tvaru: 



* cc x -f ß y -f y z = O 



(24) « '*o + /Vy o + jV*o = ^ = «o V% 



■^o ' r e o 



«o"«o+/*o"yo+yo"*o = -w=-£r 



^o r^o 



^"»o =jD « '« — « "g , neb í*e a? = a '* VWo — a o"ffo 



(25) Z) "*/o =D ß 's — /3 "g , f*e y rz /3 '* 3 V>/>o — /J "2o 



£>o" z o = ^ yo'*o — ?V2o , /* e o z o = íV^o WPo — JV'ffo 



Poslední tři rovnice dávají úplné řešení problému dvou těles 

 ve spojení s rovnicemi: 



2o = ř* j>V— Pq) 



/ 26 ) * =Ví»( 2,, o— r o«o -1 — Po) 



r =za tí (í — e tí cosQ b ) 



m t -\-M = q — e o si?ip 



Integračními stálými, tudíž v případě pohybu oběžnic kolem 

 slunce elementy dráhy jsou veličiny M^ p , e (odvozeny jsou 

 z nich a , m ) a cosinusy směrné a , /3 , . . . y ", jež ovšem zastu- 

 pují jen tři veličiny. 



II. 



Výsledků zde sestavených lze výhodně též upotřebiti při řešení 

 problému tří těles onou methodou, kterou jsem v práci shora uve- 



