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Quando poi 1' uria viene gradatamente rarefatta, gli urti divengono via 

 via meno frequenti ; si comprende certo che il trasporto dell'elettricità non 

 può più avvenire secondo le linee di forza, ma é diffìcile prevedere ciò che 

 dovrà accadere in generale. Non cosi in un caso particolare limite, quello 

 cioè del gas estremamente rarefatto e di un conduttore cosi debolmente 

 carico che le velocità dovute alle forze elettriche sieno trascurabili di 

 fronte alle velocità termiche. In questo caso le molecole continuano a 

 muoversi quasi come se le cariche elettriche non esistessero, e dell'elet- 

 tricità ne sarà trasportata in ogni direzione. Cosi, nel caso della figura l a , 

 le molecole elettrizzate che partono da M potranno giungere direttamente, 

 non solo in N, ma in ogni altra parte del piano P da cui M sia visibile. 



Quando poi , il gas pur essendo estremamente rarefatto , il potenziale 

 del conduttore C non è più piccolissimo, le velocità dovute alle forze elet- 

 triche diverranno comparabili alle velocità termiche od anche le supere- 

 ranno, ed ogni molecola che parte da M andrà a colpire il piano P in un 

 punto più lontano da B del punto in cui lo colpirebbe se le forze stesse 

 non esistessero. 



Le prime delle esperienze descritte in questa Memoria tendono appunto 

 a stabilire come si modifichino le linee percorse nella convezione elettrica, 

 al diminuire della pressione dell' aria ambiente. In queste esperienze 

 la convezione ha luogo a partire da una generatrice M di un cilindro C 

 (fig. 1), mentre l'elettricità trasportata é raccolta da un elettrometro po- 

 sto successivamente in comunicazione con varie porzioni lineari del piano 

 P. I risultati di queste esperienze sono esposti nel cap. II. 



Nel corso di queste ricerche notai certi fenomeni che m' indussero a 

 misurare ciò che chiamo coefficiente di dispersione fotoelettrica (v. cap. Ili), 

 come pure a misurare in quale abbondanza passi l' elettricità da un 

 conduttore ad un altro nell'aria rarefatta, all' infuori delle radiazioni. I ri- 

 sultati di queste misure hanno dato luogo ai cap. Ili e IV di questa Memoria. 



Il cap. I. che ora segue , é destinato a far conoscere le disposizioni 

 sperimentali impiegate in tali ricerche. 



Cap. I. - Descrizione degli apparecchi. 



3. II principale degli apparecchi adoperati consiste in un bicchiere di 

 cristallo nel quale sono stati fatti due fori, 1' uno A nel fondo ed un po' 

 eccentrico, 1' altro B nella parete cilindrica (vedi fig. 2. e 3., delle quali 

 la prima mostra 1' apparecchio visto d' alto in basso, e 1' altra visto in di- 

 rezione orizzontale). In corrispondenza a questi fori sono fissati con un 

 mastice (miscuglio di gomma lacca e trementina) dei tubi metallici ab, 



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