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 sulla CD, che rappresenta la lastra piana. Si avrà evidentemente: 



^ ^ d — R cos — a sen , rn ,, d — R cos -+- a sen 



tang MDC = B j, 3 , tang iVDC = fl s » 



& ,~ — i? sen # -+- « cos z — R sen — a cos a 



da cui, per essere <fi=NDC — MDC , si ricava: 



z sen 6 -k-d cos — i? 

 tang _ 2a ^-^ Rì _^ ^ __ a * _ 2R „ gen _ 2i?d cos ■ 



il rapporto /> sarà massimo quando é massimo <^. Si trova colle note re- 

 gole, che pel massimo si ha : 



z sen = R — d cos -+- \/(d — R cos 0f — a 2 sen . 



Tale é la forinola che determina, per mezzo della sua distanza z da C, la 

 posizione della lastra ove arriva il massimo numero di molecole partite 

 da MN. Siccome poi a é assai piccola potremo trascurare l' ultimo ter- 

 mine sotto il radicale, con che si trova : 



, _ (i?-t-rf)(l — cosfl) 

 sen 



1 — cos sen0 



Siccome identicamente s — = — — - , si vede che quest ul- 



sen 1 -t- cos l 



tima forinola è identica a quella che determina il luogo ove la linea di 



forza che parte da A va ad incontrare il piano CD ( 1 ). 



Se dunque nelle esperienze descritte più sopra, al progredire della ra- 

 refazione, mentre la regione della lastra su cui arriva dell'elettricità si 

 allarga, la massima carica, giunge sempre allo stesso luogo (ben inteso se 

 non si impiegano che potenziali deboli) ciò dipende dalla coincidenza ora 

 rilevata (a). 



11. Ho fatto esperienze simili a quelle descritte nel § 8, adoperando 

 una lastra di zinco piana al posto del cilindro neh" apparecchio delle 

 flg. 2 e 3. Se MN (flg. 8) é la lastra, il cui asse di figura O si trova al 

 posto dell'asse del cilindro, e se si conservano le precedenti notazioni, la 



t 1 ) I. Memoria: Sui fenomeni elettrici provocati dalle radiazioni, % 25. 



(a) Si è tacitamente supposto che la densità elettrica sia uniforme sulla striscia di zinco, il 

 che non è lontano dal vero, stante la sua piccola larghezza; senza di ciò le molecole riflesse nei 

 vari punti non acquisterebbero cariche eguali. 



