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in questo §. Infatti, col diminuire della pressione del gas, si favorisce dap- 

 prima il trasporto d' elettricità che compiono le sue molecole, in causa 

 dell' aumento del loro medio cammino libero ; ma se la rarefazione progre- 

 disce assai, il numero delle molecole che in un dato tempo toccano il 

 conduttore diminuisce sempre più, e quindi il trasporto elettrico si fa di 

 più in più scarso. Cosi si comprende come il coefficiente di dispersione 

 fotoelettrica presenti un massimo per una data pressione dell' aria, inferiore 

 alla pressione ordinaria. Invece, il risultato principale stabilito in questo §, 

 e cioè che aumentando entro certi limiti la distanza fra i due conduttori, 

 si favorisce il trasporto fotoelettrico dall' uno all' altro, non mi sembra 

 facile a spiegarsi almeno per ora. Posso perù subito far rilevare che un 

 effetto simile ho ottenuto anche senza le radiazioni, e che le relative espe- 

 rienze saranno descritte, insieme ad altre, nel capitolo seguente. Riconosciuta 

 V esistenza di questo fatto anomalo nel caso della dispersione ordinaria, 

 diviene naturale che sussista anche nel caso della dispersione fotoelettrica, 

 poiché per quanto si può dedurre dal complesso delle esperienze qui rife- 

 rite, la dispersione fotoelettrica sembra non differire dalla dispersione ordi- 

 naria che per effettuarsi anche con potenziali assai deboli. 



15. È utile richiamare ora, per chiarezza di ciò che seguirà, i risultati 

 che ottenni con precedenti ricerche, relative alla misura della forza elettro- 

 motrice generata dalle radiazioni. 



Se si fanno cadere le radiazioni sul disco di zinco dell' apparecchio 

 adoperato per ultimo, mentre esso,, invece di comunicare col polo negativo 

 d' una pila, è posto in comunicazione coli' elettrometro, e mentre la rete 

 metallica ad esso parallela é tenuta in comunicazione col suolo, il disco 

 si carica grado a grado di elettricità positiva. Ho dimostrato che cessa di 

 crescere, sotto 1' azione delle radiazioni, il potenziale del disco, allorché la 

 densità elettrica su di esso ha assunto un valore determinato, diverso pei 

 differenti metalli. La densità elettrica massima, di cui si riveste il corpo 

 illuminato é dunque caratteristica per ogni metallo (a parità di temperatura, 

 natura del gas ambiente, intensità delle radiazioni etc); e siccome la forza 

 elettrostatica presso la superfìcie è proporzionale alla densità, ed è essa 

 verosimilmente che si oppone ad ogni ulteriore allontanamento dal condut- 

 tore di particelle cariche negativamente, cosi credei conveniente di prendere 

 la detta forza elettrostatica come misura della forza elettromotrice delle 

 radiazioni. 



Nel caso ci' una lastra illuminata parallela ad una rete comunicante col 

 suolo formata da un metallo della stessa natura della lastra, il potenziale 

 positivo massimo raggiunto da questa crescerà quindi sensibilmente in 

 proporzione della distanza fra lastra e rete. Se invece la rete é formata 

 con un metallo diverso da quello della lastra, il potenziale finale, accusato 



