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Supponendo solo N=P=Q = 0, si ha la formola più generale nella 

 ipotesi che l'azione d'un elemento di corrente sopra un altro si riduca 

 ad una forza unica applicata al secondo elemento. E se inoltre si sup- 

 pone ^4 = -^, B = — 2 , C=^o, D = — 2 , ove a, b, e, d, sono quattro costanti, 



si giunge alla formola di Stefan, la quale si trasforma in quella di Am- 

 père, o in quella di Grassmann, o in altre, dando opportuni valori alle 

 costanti stesse. 



Stabilendo poi certe relazioni, in numero di cinque, fra le sette fun- 

 zioni incognite, l' azione dell' elemento ds sull' elemento ds' diviene tale 

 che esiste un potenziale, cioè una funzione dalla quale possono dedursi 

 colla derivazione le componenti della forza e della coppia in ogni dire- 

 zione. 



Per trovare queste relazioni supponiamo che l'elemento ds' (Fig. 1) si 

 sposti parallelamente a sé stesso sino all'infinito nella direzione della 

 retta r, che ne congiunge il punto di mezzo con quello dell'elemento ds. 

 Siccome a determinare questo spostamento ha azione soltanto la compo- 

 nente della forza secondo /', che é 



ii'dsds'(A cosO cos0' -+- B senO send' coso), 

 ossia per la (7) : 



ii'dsds' \(A — B) cosd cos0'-i- B cose J , 



cosi il lavoro eseguito sarà : 



ii'dsds' cos0 cosd' I (A — B)dr -t- cossi Bdr , ; 



r r 



il lavoro, eguale e di segno contrario, da effettuarsi per portare paralle- 

 lamente a sé stesso e nella direzione di r dall' infinito alla posizione 

 attuale l'elemento ds', sarà il potenziale cercato. Dicendolo V si avrà: 



V= ii'dsds'(S cos0cos0'-t- Tcose), 



ponendo : 



(A-B)dr, T=—/Bdr. 



