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le altre due si deducono da questa nel solito modo. 

 A queste forinole può darsi la forma seguente : 



i • , i / t-. ^.s àr x — x -,/y' — ri 7is z' — z ~ì>u\ 



dir) { = m 'rf,j_(E_e) s __+j(K_ J /_+__Jj H 



, IV) (5) = »»'«*. i i £ ^=^ -f- l(^- y - % - — %) + X ì? ! . 



' 3s /* \ r os /' 3s/ Ss ! 





Se con queste formole si calcolasse l'azione d'un elemento di corrente 

 sopra un elemento magnetico, e poi si osservasse quali forze e quali 

 coppie debbono in tal caso, per ragione di simmetria, essere nulle, si 

 giungerebbe alla conclusione che E, G ed I sono zero. Ma i ragionamenti 

 necessari per giungere a tale conclusione potrebbero apparire non abba- 

 stanza rigorosi, e d'altra parte non é necessario annullare fin d'ora que- 

 ste tre funzioni. Un'analoga osservazione vale anche pel caso seguente 

 dell'azione d'un polo sopra un elemento di corrente, 



9. Si prendano anche in questo caso tre assi od y s' (Fig. 5) ortogo- 

 nali, l'uno O'x' diretto secondo la retta mO\ 

 che va dal polo magnetico m al centro O 

 dell'elemento di corrente M'N' = ds' che 

 ne subisce l'azione, l'altro O'z' nel piano 

 formato da eh' con mO'= r, ed il terzo O'y 

 perpendicolare ai due primi. All'elemento 

 ds' si potranno qui pure sostituire le com- 

 ponenti A'F' = du', CH'=dv: nelle due 

 posizioni principali rispetto al polo m. Ra- 

 gionando in tutto come nel § precedente, 

 si arriva e formole simili alle (III) e (IV), 

 e cioè : 



(V) l = mi'ds' ! (E— G') cos a' - — - 



i r 



^cos/- 



cos 



0'We'eosrt'j, 



(VI) (£) = mì'ds'l — U cosa 



, OC X 



r 



■ r 



r '(—~ cos / — *L—± cos /?' j -+- L' cos a' j , 

 ed altre analoghe, per esprimere le componenti e, y, C, secondo assi qua- 



