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gnetica, l'azione (unitaria) che ne risulta sopra un altro punto (oo, y, z), a 

 distanza finita dal primo, è retta da una funzione potenziale e>. Ponendo 



r = \/(x — a) 2 -h(y— bf -h(z — cf, 

 questa funzione ha la forma : 

 (1) v = ^ 



se il punto (a, b, e) è sede d' una massa magnetica fi ; ed ha invece la 

 forma : 



se il punto (a, b, e) è sede d' una polarizzazione magnetica {a, 8, y). Que- 

 st' ultima funzione può ridursi alla forma monomia : 



»! 



ove d = i/a 2 -H 8 2 -*- y 2 designa l'intensità assoluta della polarizzazione ed 

 s la direzione dell'asse magnetico, od asse di polarizzazione. 



Quando esiste un sistema continuo di centri di forza magnetica, cioè 

 una distribuzione magnetica occupante uno spazio S, od una superficie a, 

 le precedenti espressioni sono applicabili all'azione (sui punti a distanza 

 finita) che emana rispettivamente da un elemento di spazio dS, o di su- 

 perficie da. In questo caso si pone in (1) : 



^ = kdS, oppure ^ = fida , 



dove k ed h rappresentano le densità (cubica, o superficiale) del magne- 

 tismo residente nell'intorno del punto (a, b, e). Nelle stesse condizioni si 

 pone in (1%^: 



a = m a dS , 8 = nibdS , y = m c dS , d = mdS , 

 oppure 



a = l a da , /? = l b da , y = l c do~ , d = Ida , 



