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Rispetto ad ogni punto d'una superfìcie terminale, si riterrà che la dire- 

 zione della normale interna sia n, epperó si dovrà porre, per un tal 

 punto, m„.= 0, cioè h = — m n . 



L'equazione (2) può essere applicata, sotto certe condizioni, anche allo 

 spazio infinito, che si designerà, ove occorra, con S = . In tale ipotesi, ol- 

 treché delle vere superfìcie di discontinuità e delle vere superfìcie termi- 

 nali, bisogna tener conto anche della superfìcie all'infinito, (T = , la quale 

 dà luogo, nel secondo membro dell'equazione (2), ad un termine della 

 forma : 



— fUninda^ . 



Se, denotando con R la distanza d'un punto di a„ da un qualunque polo 

 fìsso situato nel finito, si ha in ogni direzione : 



lim (R 2 Um) — per R = co , 



il termine complementare testé scritto scompare dalla formola, la quale 

 riprende la forma (2). Questa circostanza si verifica, in particolare, quando, 

 annullandosi all'infinito la funzione U, il prodotto R~m tende, per it! = co, 

 verso un limite finito. 



§ 3. La formola generale (2) conduce a stabilire, nel modo più sem- 

 plice, parecchie importanti proprietà delle polarizzazioni magnetiche in 

 tre dimensioni. 



Vi si ponga, in primo luogo, 



r 



dove r è la distanza del punto (a, b, e) da un punto qualunque (ce, y, z). 

 Si trovano per tal modo due espressioni equivalenti : 



(3) V=J y«.+^«.+ £>n,)dS , 



d'una medesima funzione V delle coordinate co, y, z, la quale é la cosi- 

 detta funzione potenziale della distribuzione magnetica esistente nello 

 spazio S. 



