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equazione si é scritto m x , m y , m z in luogo di m a , nib, m c , per indicare che 

 i valori di queste componenti si riferiscono al punto qualunque (x, y, z) 

 dello spazio infinito, e tali valori debbono ritenersi = quando questo 

 punto sia esterno allo spazio S, occupato dalla polarizzazione m di cui V 

 è la funzione potenziale. 



Ricordando le espressioni (3)j ed introducendo un nuovo vettore G, de- 

 finito dalle tre componenti : 



l G x = F x -¥- Aitm x , 

 (8) a < G y = Fy -+- \nm y , 



' G Z =F Z ■+- Anm z , 



le equazioni (8) prendono le forme seguenti : 



L ì>G x àGy ì>G z 

 (8) 6 l *& ty 8* 



\ G n -+- G n > = , 



nella seconda delle quali G n e G n < sono le componenti di G secondo le 

 direzioni n ed ri delle due opposte normali erette in uno stesso punto di 

 a, componenti calcolate coi valori che G x , G y , G z prendono in ciascuna 

 delle due regioni verso cui le due normali si dirigono. Queste due equa- 

 zioni conducono a stabilire una proprietà importantissima del vettore G. 



Sia S l uno spazio qualunque e a l la superficie che lo limita. Dalla 

 prima equazione (8)& segue 



/( 



Ì)G X ?Gr„ ìG 

 1 H 



ì>a) "òy oz 



dS ì = 



e di qui, in virtù della seconda equazione (8) 6 , la quale elimina l'influenza 

 di quelle superficie, o porzioni di superficie a, che eventualmente attraver- 

 sassero lo spazio S lf 



(8) c fG ni da ì = 0, 



dove n x é la normale interna a a v Considerando il vettore G come rap- 

 presentativo d' una forza ed adottando una locuzione ben nota, si ha dun- 

 que il teorema seguente : II flusso della forza G, attraverso una qualunque 

 superficie chiusa, è sempre nullo. È facile vedere che, reciprocamente, que- 

 sta proprietà non può sussistere incondizionatamente (cioè qualunque sia 



