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a superfìcie chiusa) per una forza G, se le componenti di questa forza 

 non soddisfanno alle equazioni (8)&. 



La forza F (3)è non possiede mai, incondizionatamente, la proprietà in 

 discorso, a meno che essa non sia nulla dovunque. Infatti se nelle equazioni 

 (8)& si sostituiscono le espressioni (8) tt dalle componenti di G, si trova su- 

 bito che quelle equazioni non sono soddisfatte dalle componenti di F se 

 non quando i momenti polari soddisfanno alle equazioni (7), (?)„, (7)j del 

 § 7, nel qual caso é nulla la funzione V ed é quindi nulla dovunque la 

 forza F. 



Ora la proprietà testé riconosciuta per il vettore G è precisamente 

 quella che, ammettendo 1' universale validità del noto teorema circa il flusso 

 di forza che attraversa una superfìcie chiusa, dovrebbe competere alla 

 forza emanante da una distribuzione dotata della proprietà che ogni su- 

 perfìcie chiusa contenga una massa totale nulla ; come appunto avviene 

 (§ 4) per ogni distribuzione apolare equipollente ad una polare. È dunque 

 naturale di assumere il vettore G come rappresentativo della forza polare, 

 da contrapporsi in tal qual modo alla forza apolare F, colla quale essa 

 non coincide che nello spazio vuoto. 



La nuova forza G è quella stessa che Thomson distingue coli' appella- 

 tivo di elettromagnetica e che Maxwell denomina invece induzione ma- 

 gnetica. 



§ 9. È utile raccogliere e mettere fra loro a riscontro i diversi carat- 

 teri delle due forze F, G. 



La forza polare. G soddisfa sempre alla condizione solenoidale ; la forza 

 ■apolare F in generale no. Infatti per la prima forza sussiste sempre la 

 prima equazione (8)j, mentre per la seconda si ha (in virtù di (3)&, op- 

 pure di (8) a ) 



ìF lF y IF Z 

 ooc Ciy oz 



La componente normale della forza polare G si mantiene continua at- 

 traverso qualunque superficie di discontinuità, o terminale; quella della 

 forza apolare F in generale no. Infatti per la prima componente sussiste 

 sempre la seconda equazione (8)j, mentre per l'altra si ha (in virtù di 

 (3)j, oppure di (8) ) 



F„ -+- F„, = Ajih . 



Ogni componente tangenziale della forza apolare F si mantiene continua 

 attraverso qualunque superficie di discontinuità, o terminale; ogni analoga 

 componente della forza polare G in generale no. La prima proprietà segue 



