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 ossia 



_. xr . mf fòlli , . , 

 P( Vt) = — J — cos (zi,-, s f -)dffi , 



dove rii è la normale interna alla superficie (Ti, termine dello spazio Si. 



Si consideri ora una suddivisione particolare dello spazio S in ispazii 

 parziali Si ; si attribuisca, cioè, a questi la forma di piccoli prismi, la di 

 cui superficie laterale sia formata di linee di magnetizzazione e le di cui 

 basi sieno normali a queste linee. In tal caso la precedente espressione si 

 riduce a 



dove al rappresenta l' insieme delle due basi. Sostituendo per Ut la sua 

 espressione si ottiene successivamente 



-«A/i 



P(V3 = ^ Ida-/ ~dSi 

 = lfJ dS J £i dffi ' 



= %ff{0i)**dS t , 



dove il simbolo scritto sotto l'ultimo integrale rappresenta l'angolo visuale 

 della superficie o - ,-' rispetto ad un punto dell'elemento di volume dSi. Ciò 

 posto, se la sezione del prisma infinitamente piccolo Si diventa evane- 

 scente di fronte all'altezza di esso, il detto angolo visuale non ha un va- 

 lore finito se non per elementi dSi situati nell'immediata prossimità delle 

 basi, epperó l'integrale 



f(Oi') dSi dSi 



ha col volume Si un rapporto evanescente. Se, invece, l'altezza del prisma 

 diventa evanescente di fronte alla sezione, il medesimo angolo visuale non 

 differisce sensibilmente da \it se non nell'immediata prossimità della su- 

 perficie laterale, epperó si ha 



\im~P(Vi) = 2nmi 2 Si. 



