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come evidente, od almeno come diretta conseguenza del concetto di ener- 

 gia, ch'essa debba equivalere alla somma di tre altre espressioni rappre- 

 sentanti : 



1°) l'energia propria della prima distribuzione isolatamente consi- 

 derata ; 



2°) F energia della seconda distribuzione ; 



3°) F energìa risultante dalla simultanea sussistenza delle due distri- 

 buzioni, l'una in presenza dell'altra. Si deve dunque avere 



P( V-h V) = P(V)-h P( V) -+- P( V, V) . 



Ma, d' altra parte, per la definizione analitica (§ 10) dei potenziali apo- 

 lari, si ha pure, identicamente, 



P( Vh- V) = P( V ) -+- P( V) -4- P( V, V) , 



relazione la quale, del resto, esprime la stessa legge testé invocata, con 

 solo riguardo ai magnetismi liberi delle due distribuzioni. Ora, quando i 

 due spazii S, S' non hanno veruna parte in comune, si ha, come s' é già 

 più volte notato, 



P(V,V') = P(V,V'); 



ili questo caso, dunque, formando la differenza delle due equazioni testé 

 -scritte, si ottiene ; 



P( 7-h V) — P( V-+- V) = [P( V) — P( V)] -+- [P( V) — P( V)] . 



Ciò posto, la differenza P( V) — P( V") , qualunque ne possa essere F e- 

 spressione analitica, é una grandezza che dipende unicamente dalla natura 

 della polarizzazione m e del corpo £, e può essere opportunamente desi- 

 gnata con 



dove p indica una certa operazione, ancora incognita, da farsi sugli ele- 

 menti analitici che definiscono la polarità e la natura fìsica del corpo »S, 

 affine di ottenere l'espressione effettiva di quella differenza. Per la stessa 

 ragione si ha 



P(V') — ~P(V')=p(S') 



e cosi pure 



P( V-H V) — P( V-+- V) =p(S ■+- S') , 



