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dove p rappresenta sempre la medesima operazione incognita. Quest'ope- 

 razione é quindi tale che deve sempre aversi 



p(S-±.S , )=p(S)-i-p(S'), 



sotto la sola condizione che gli spazii S, S' non abbiano parti comuni. Da 

 quest'equazione si passa subito alla 



p(S) = 2p(AS) , 



dove AS é una qualunque delle parti in cui può concepirsi diviso lo spa- 

 zio S, conservando, naturalmente, a ciascuna la polarità che le spetta nel 

 campo totale S, e quindi alla 



p(S)=fp(dS). 

 s 



Ora la quantità p(dS) non può avere che la forma ipdS, dove ip é una 

 funzione incognita delle condizioni fìsiche e polari che regnano nell'intorno 

 di quel qualunque punto (a, b, e) di S, al quale é circostante l' elemento 

 dS : si ha dunque finalmente 



(14) P(V) = P(V)H-/VdS, 



dove non resta più da determinare che la funzione incognita ip, la quale, 

 come si può già prevedere, deve dipendere dalle componenti locali m a , 

 rrib, m c ed eventualmente dalle loro derivate, come pure dalle condizioni 

 fìsiche del posto ove esiste la polarizzazione individuata da queste com- 

 ponenti. 



La dottrina fin qui svolta non somministra, né può somministrare ve- 

 run altro lume circa la natura della funzione ip. Vi é però una legge im- 

 prescindibile a cui niuna grandezza meccanica può sottrarsi, ed é la legge 

 dell' omogeneità, la quale circoscrive entro certi confini la ricerca della 

 natura di tale funzione. Indicando, come d'uso, con L,M,T le unità con- 

 crete di lunghezza, di massa e di tempo, si deve, come é notissimo, poter 

 esprimere ogni energia in unità della specie MIIT~~. Dovendo quindi 

 l'energia parziale ftpdS soddisfare a questa condizione, si riconosce in- 

 tanto che la funzione ip dev'essere della specie ML —1 T~ 2 . Nasce da ciò 

 naturalmente l'idea di ricercare di quale specie sia la grandezza m, dalle 

 di cui componenti la funzione ip deve certamente dipendere. A tal fine 

 basta osservare che dovendo (1) essere fx~r~ 2 una forza, cioè una gran- 



