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perché P è quantità sempre maggiore di zero ; l' altra è che P( V) può 

 considerarsi come l' espressione del lavoro che si dovrebbe spendere per 

 trasportare lentamente il corpo indotto S dal suo posto attuale a distanza 

 infinita, in presenza del corpo inducente S ; o, viceversa, del lavoro che 

 il detto corpo potrebbe compiere, venendo dall' infinito a collocarsi nel suo 

 posto attuale ( * ; . 



Se m',V rappresentano la distribuzione indotta e la relativa funzione 

 potenziale, nel supposto che il corpo S venga sottratto all'azione dell' in- 

 ducente S ed esposto a quella d'un altro inducente S ', di funzione po- 

 tenziale V ', si hanno ad un tempo (15) 6 le due equazioni 



P(V o + V,V') = 0, P(V p '-hV,V) = 0, 



donde segue 



P( V ■+■ V, V) = P( V '+V, V) , 



o, più semplicemente, 



P(V ,V') = P(V ',V), 



cioè, in forma esplicita, 



Quest' equazione contiene l' importante teorema di reciprocità , stabilito 

 per la prima volta da Kirchhoff rispetto ai corpi isotropi. Non occorre 

 qui insistere sulle utili applicazioni di tale teorema, che trovansi esposte 

 nella già citata Memoria Sull'induzione magnetica e che, insieme a molte 

 altre considerazioni più o meno speciali, escono dal quadro del presente 

 lavoro. 



È utile invece ricordare che la qui ammessa ipotesi circa la quadraticità 

 della funzione ip conduce di necessità alla conclusione, non confermata 

 dall' esperienza, che variando in un rapporto costante i momenti del corpo 

 inducente, debbano variare nello stesso rapporto anche quelli del corpo 



(*) In virtù della relazione (16) ffi questo risultato è in accordo con uno degli importanti teo- 

 remi recentemente stabiliti da C. Neumann nella Memoria già citata alla fine del § 10 (cfr. il teo- 

 rema a p. 127 della Memoria di Neumann). Del resto la ricordata relazione (16)„ non differisce, in 

 sostanza, da quella segnata (3) nella mia Memoria del 1884, ov'essa era stata dedotta da conside- 

 razioni d'altro genere. 



