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La prima di queste due equazioni fornisce il noto teorema che l'esistènza 

 d'un ambiente di permeabilità (jl impicciolisce apparentemente il valore di 

 ogni funzione potenziale inducente nel rapporto da p ad 1. La seconda 

 stabilisce la relazione che passa fra la funzione potenziale indotta appa- 

 rente V\ la vera V e quella, v, relativa all'ambiente. Si può osservare 

 che, se non esistesse il corpo S, si avrebbe V=V=0 e quindi 



\nx 



' o 



denotando con g questo particolare valore (indipendente da S) della fun- 

 zione potenziale indotta nel mezzo indefinito, si può dunque scrivere 



V — V-h v — v . 



L'effetto apparente dell'esistenza d'un mezzo si riconosce più distinta- 

 mente supponendo che ip abbia la forma (19), giacché si ha in tal caso 



*' M '/ SZ7 W >fi u \^ >ft u \ 2 \ 



dove 



P" ¥ ' &* — p ' V" — p • 



E poiché, ponendo 



(i a '==l-i-47rx a ' , £i b ' = 1 -+- 4jtx b ' , (J c '= \-\-AnXc, 

 risulta 



r %a "" "™ " t %b ~~ % i %c ~~~ % 



X a — ~ ' , Xb ■, %c ~ j 



fi (l £1 



si vede come, pur essendo positivi i quattro coefficienti di suscettibilità 

 vera x a , x b , x c , x, possano diventare negativi i coefficienti di suscettibilità 

 apparente Xa,Xb',x c ': si vede, cioè, come l'ipotesi della polarizzabilità di 

 tutto lo spazio ambiente permetta di spiegare i fatti del diamagnetismo, 

 senza rinunziare alle condizioni imposte dalla necessità che la vera espres- 

 sione dell'energia si mantenga sempre positiva. 



§ 17. Si é fatto allusione, nei §§ 12 e 13, alla possibilità di attribuire 

 alla funzione ip una forma diversa dalla quadratica. Or ecco qualche 

 breve cenno in proposito, limitato, per semplicità, al caso dei corpi isotropi. 



