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Si osservi primieramente che le equazioni d'induzione magnetica (16) 

 sussistono per qualsiasi forma della funzione ip, qualora si considerino 

 come ricavate dal porre = la variazione del potenziale totale P. 



Nel caso d'un corpo isotropo, in cui la funzione ip non può dipendere 

 che dall'unico argomento m, quelle equazioni esprimono che l'asse ma- 

 gnetico é in ogni punto (a, b, e) diretto nel senso della forza magnetica 

 totale F di componenti 



3(F -f-F) 3(r H-F) yjo + V) 



~òa ìb ìc ' 



mentre la grandezza m del momento indotto é data da 



(21) tf/'(m) = F. « 



Se si ammette l'ipotesi quadratica, cioè se si pone 



(21). ^ m) = 2^> 



dove x è il coefficiente di suscettibilità del corpo, ha luogo la relazione : 



(21)6 f( m ) = l!l = Y, 



che stabilisce la proporzionalità fra il momento m e la forza F. 



Egli é appunto perché l'esperienza non conferma tale proporzionalità, 

 se non per moderate intensità di forza inducente, ed accenna invece, per 

 induzioni d'intensità sempre crescente, all'esistenza d'un limite superiore 

 finito per il valore del momento unitario indotto, che é stata congetturata 

 la possibilità d'una relazione d'altra forma fra F ed m, relazione che do- 

 vrebbe ridursi alla forma (21)& per valori molti piccoli di queste due gran- 

 dezze. 



Che tale possibilità non ripugni punto alla imprescindibile condizione 



(*) Se si assumesse una funzione k di m, tale che quest'equazione (21) prendesse la forma 

 to = AF, si avrebbe 



— = t}) , (m), donde ty(m) = i — j— , 



e la forma che ne risulterebbe (14) per P(V) si troverebbe in accordo coli' espressione generale Q 

 dell'energia magnetica, data da C. Neumann nella Memoria già citata, equazione (28). 



